Eisenelektrizität ist ein Eigentum von bestimmten Materialien, die eine spontane elektrische Polarisation besitzen, die durch die Anwendung eines elektrischen Außenfeldes umgekehrt werden kann. Der Begriff wird in der Analogie zum Ferromagnetismus gebraucht, in dem ein Material einen dauerhaften magnetischen Moment ausstellt. Ferromagnetismus war bereits bekannt, als Eisenelektrizität 1920 in Salz von Rochelle von Valasek entdeckt wurde. So wurde das Präfix ferro, Eisen bedeutend, verwendet, um das Eigentum zu beschreiben, ungeachtet der Tatsache dass die meisten eisenelektrischen Materialien Eisen nicht enthalten.

Polarisation

Wenn die meisten Materialien polarisiert werden, ist die Polarisation veranlasst, p fast nach dem angewandten äußerlichen elektrischen Feld E genau proportional; so ist die Polarisation eine geradlinige Funktion. Das wird dielektrische Polarisation genannt (sieh Zahl). Einige Materialien, die als paraelektrische Materialien bekannt sind, demonstrieren eine ausgesprochenere nichtlineare Polarisation (sieh Zahl). Der elektrische permittivity, entsprechend dem Hang der Polarisationskurve, ist als in Dielektriken nicht unveränderlich, aber ist eine Funktion des elektrischen Außenfeldes.

Zusätzlich dazu, nichtlineare, eisenelektrische Materialien zu sein, demonstrieren eine spontane Nichtnullpolarisation (sieh Zahl), wenn das angewandte Feld E Null ist.. Das Unterscheidungsmerkmal von ferroelectrics ist, dass die spontane Polarisation durch ein angewandtes elektrisches Feld umgekehrt werden kann; die Polarisation ist nicht nur vom aktuellen elektrischen Feld sondern auch von seiner Geschichte abhängig, eine Schleife der magnetischen Trägheit nachgebend. Sie werden ferroelectrics analog zu eisenmagnetischen Materialien genannt, die spontane Magnetisierung haben und auch Schleifen der magnetischen Trägheit ausstellen.

Gewöhnlich demonstrieren Materialien Eisenelektrizität nur unter einer bestimmten Phase-Übergangstemperatur, genannt die Temperatur von Curie, T, und sind über dieser Temperatur paraelektrisch.

Anwendungen

Die nichtlineare Natur von eisenelektrischen Materialien kann verwendet werden, um Kondensatoren mit der stimmbaren Kapazität zu machen. Gewöhnlich besteht ein eisenelektrischer Kondensator einfach aus einem Paar von Elektroden, die eine Schicht des eisenelektrischen Materials einschieben. Der permittivity von ferroelectrics ist nicht nur stimmbar, aber allgemein auch sehr hoch im absoluten Wert, besonders wenn in der Nähe von der Phase-Übergangstemperatur. Wegen dessen sind eisenelektrische Kondensatoren in der physischen Größe im Vergleich zu dielektrischen (nichtstimmbaren) Kondensatoren der ähnlichen Kapazität klein.

Die spontane Polarisation von eisenelektrischen Materialien bezieht eine Wirkung der magnetischen Trägheit ein, die als eine Speicherfunktion verwendet werden kann, und eisenelektrische Kondensatoren tatsächlich verwendet werden, um eisenelektrischen RAM für Computer und RFID Karten zu machen. In diesen Anwendungen werden dünne Filme von eisenelektrischen Materialien normalerweise verwendet, weil das das Feld erlaubt, das erforderlich ist, die mit einer gemäßigten Stromspannung zu erreichende Polarisation zu schalten. Jedoch, wenn man dünne Filme verwendet, muss sehr viel Aufmerksamkeit den Schnittstellen, den Elektroden und der Beispielqualität für Geräte geschenkt werden, um zuverlässig zu arbeiten.

Eisenelektrische Materialien sind durch Symmetrie-Rücksichten erforderlich, auch piezoelektrisch zu sein, und pyroelectric. Die vereinigten Eigenschaften des Gedächtnisses, piezoelectricity, und pyroelectricity machen eisenelektrische Kondensatoren sehr nützlich z.B für Sensoranwendungen. Eisenelektrische Kondensatoren werden in medizinischen Ultraschall-Maschinen verwendet (die Kondensatoren erzeugen und horchen dann auf das Ultraschall-Schwirren, das verwendet ist, um die inneren Organe eines Körpers darzustellen), hohe Qualität Infrarotkameras (wird das Infrarotimage auf eine zwei dimensionale Reihe von eisenelektrischen Kondensatoren geplant, die dazu fähig sind, Temperaturunterschiede so zu entdecken, klein wie Millionstel eines Celsiusgrads), Feuersensoren, Echolot, Vibrieren-Sensoren und sogar Kraftstoffinjektoren auf Dieselmotoren.

Eine andere Idee vom neuen Interesse ist der eisenelektrische Tunnel-Verbindungspunkt (FTJ) in der ein Kontakt, der durch den mit dem Nanometer dicken eisenelektrischen zwischen Metallelektroden gelegten Film zusammengesetzt ist. Die Dicke der eisenelektrischen Schicht ist klein genug, um tunneling von Elektronen zu erlauben. Die piezoelektrischen Effekten und Schnittstelle-Effekten sowie die Depolarisation eld können zu einem Riesen electroresistance (GER) umschaltende Wirkung führen.

Und doch ist ein anderes heißes Thema multiferroics, wo Forscher nach Weisen suchen, magnetische und eisenelektrische Einrichtung innerhalb eines Materials oder heterostructure zu verbinden; es gibt mehrere neue Rezensionen zu diesem Thema.

Materialien

Die inneren elektrischen Dipole eines eisenelektrischen Materials werden mit dem materiellen Gitter so irgendetwas verbunden, was sich ändert, wird das Gitter die Kraft der Dipole (mit anderen Worten, eine Änderung in der spontanen Polarisation) ändern. Die Änderung in der spontanen Polarisation läuft auf eine Änderung in der Flächenladung hinaus. Das kann aktuellen Fluss im Fall von einem eisenelektrischen Kondensator sogar ohne die Anwesenheit einer Außenstromspannung über den Kondensator verursachen. Zwei Stimuli, die die Gitter-Dimensionen eines Materials ändern werden, sind Kraft und Temperatur. Die Generation einer Flächenladung als Antwort auf die Anwendung einer Außenbetonung zu einem Material wird piezoelectricity genannt. Eine Änderung in der spontanen Polarisation eines Materials als Antwort auf eine Änderung in der Temperatur wird pyroelectricity genannt.

Eisenelektrische Phase-Übergänge werden häufig als irgendein displacive (wie BaTiO) oder Ordnungsunordnung charakterisiert (wie NaNO), obwohl häufig Phase-Übergänge Elemente von beiden Handlungsweisen demonstrieren werden. In Barium titanate, einem typischen eisenelektrischen vom displacive Typ, kann der Übergang in Bezug auf eine Polarisationskatastrophe verstanden werden, in der wenn ein Ion vom Gleichgewicht ein bisschen versetzt wird, nimmt die Kraft von den lokalen elektrischen Feldern wegen der Ionen im Kristall schneller zu als die elastisch wieder herstellenden Kräfte. Das führt zu einer asymmetrischen Verschiebung in den Gleichgewicht-Ion-Positionen und folglich zu einem dauerhaften Dipolmoment. Die ionische Versetzung in Barium titanate betrifft die Verhältnisposition des Titan-Ions innerhalb des Sauerstoffes octahedral Käfig. In der Leitung titanate ein anderer Schlüssel ist eisenelektrisches Material, obwohl die Struktur Barium titanate die treibende Kraft für die Eisenelektrizität ziemlich ähnlich ist, mit Wechselwirkungen zwischen der Leitung und den Sauerstoff-Ionen komplizierter, auch eine wichtige Rolle spielend. In einer eisenelektrischen Ordnungsunordnung gibt es einen Dipolmoment in jeder Einheitszelle, aber bei hohen Temperaturen weisen sie in zufälligen Richtungen hin. Nach dem Senken der Temperatur und Durchgehen des Phase-Übergangs, der Dipolordnung, alles, in derselben Richtung innerhalb eines Gebiets hinweisend.

Ein wichtiges eisenelektrisches Material für Anwendungen ist Leitung zirconate titanate (PZT), der ein Teil der festen Lösung ist, die zwischen eisenelektrischer Leitung titanate und antieisenelektrischer Leitung zirconate gebildet ist. Verschiedene Zusammensetzungen werden für verschiedene Anwendungen verwendet; für Speicheranwendungen wird in der Zusammensetzung näherer PZT, um titanate zu führen, bevorzugt, wohingegen piezoelektrische Anwendungen von den abweichenden piezoelektrischen Koeffizienten Gebrauch machen, die mit der morphotropic Phase-Grenze vereinigt sind, die in der Nähe von der 50/50 Zusammensetzung gefunden wird.

Eisenelektrische Kristalle zeigen häufig mehrere Übergangstemperaturen und magnetische Bereichsstruktur-Trägheit viel, wie eisenmagnetische Kristalle tun. Die Natur des Phase-Übergangs in einigen eisenelektrischen Kristallen wird noch immer nicht gut verstanden.

1974 hat R.B. Meyer Symmetrie-Argumente verwendet, um eisenelektrische flüssige Kristalle vorauszusagen, und die Vorhersage konnte durch mehrere Beobachtungen des Verhaltens sofort nachgeprüft werden, das mit der Eisenelektrizität in smectic Flüssig-Kristallphasen verbunden ist, die chiral und gekippt sind. Die Technologie erlaubt das Gebäude von Monitoren des flachen Schirms. Massenproduktion hat 1994 durch den Kanon begonnen. Jedoch waren die Kosten zu hoch, und die Produktion wurde 1999 (oder vorher) nach großen Verlusten geschlossen.

2010 hat David Field gefunden, dass prosaische Filme von Chemikalien wie Stickoxyd oder Propan eisenelektrische Eigenschaften ausgestellt haben. Diese neue Klasse von eisenelektrischen Materialien kann breite sich erstreckende Anwendungen im Gerät und der Nanotechnologie haben und auch die elektrische Natur von Staub im interstellaren Medium beeinflussen.

Theorie

Gestützt auf der Ginzburg-Landauer-Theorie kann die freie Energie eines eisenelektrischen Materials, ohne ein elektrisches Feld und angewandte Betonung als eine Vergrößerung von Taylor in Bezug auf den Ordnungsparameter, P geschrieben werden. Wenn eine sechste Ordnungsvergrößerung verwendet wird (d. h. 8. Ordnung und höhere Begriffe gestutzt), wird durch die freie Energie gegeben:

:

\begin {Reihe} {ll }\

\Delta E = & \frac {1} {2 }\\alpha_0\left (T-T_0\right) \left (P_x^2+P_y^2+P_z^2\right) +

\frac {1} {4 }\\alpha_ {11 }\\ist (P_x^4+P_y^4+P_z^4\right) \\abgereist

& + \frac {1} {2 }\\alpha_ {sind 12 }\\(P_x^2 P_y^2+P_y^2 P_z^2+P_z^2P_x^2\right) \\abgereist

& + \frac {1} {6 }\\alpha_ {sind 111 }\\(P_x^6+P_y^6+P_z^6\right) \\abgereist

& + \frac {1} {2 }\\alpha_ {sind 112 }\\[P_x^4\left (P_y^2+P_z^2\right) abgereist

+P_y^4\left (P_x^2+P_z^2\right) +P_z^4\left (P_x^2+P_y^2\right) \right] \\

& + \frac {1} {2 }\\alpha_ {123} P_x^2P_y^2P_z^2

\end {ordnen }\

</Mathematik>

wo P, P, und P die Bestandteile des Polarisationsvektoren im x, y sind, und z Richtungen beziehungsweise und die Koeffizienten, mit der Kristallsymmetrie im Einklang stehend sein müssen. Um Bereichsbildung und andere Phänomene in ferroelectrics zu untersuchen, werden diese Gleichungen häufig im Zusammenhang eines Phase-Feldmodells verwendet. Gewöhnlich schließt das das Hinzufügen eines Anstieg-Begriffes, eines elektrostatischen Begriffes und eines elastischen Begriffes zur freien Energie ein. Die Gleichungen sind dann discretized auf einen Bratrost mit der begrenzten Unterschied-Methode und haben Thema den Einschränkungen der Geradlinigen und Gesetzelastizität von Gauss gelöst.

Insgesamt bekannter ferroelectrics, und. Diese Koeffizienten können experimentell oder bei ab initio Simulationen erhalten werden. Für ferroelectrics mit einem ersten Ordnungsphase-Übergang,

Die spontane Polarisation, P eines eisenelektrischen für einen kubischen zum tetragonal Phase-Übergang kann durch das Betrachten 1D Ausdruck der freien Energie erhalten werden, die ist:

:

\Delta E =\frac {1} {2 }\\alpha_0\left (T-T_0\right) P_x^2 +\frac {1} {4 }\\alpha_ {11} P_x^4 +\frac {1} {6 }\\alpha_ {111} P_x^6

</Mathematik>

Diese freie Energie hat die Gestalt eines doppelten, der gut mit zwei freien Energieminima daran potenziell ist, wo P die spontane Polarisation ist. An diesen zwei Minima ist die Ableitung der freien Energie Null, d. h.:

:

\frac {\\teilweiser \Delta E\{\\teilweiser P_x} = \alpha_0\left (T-T_0\right) P_x +\alpha_ {11} P_x^3 +\alpha_ {111} P_x^5=0

</Mathematik>:

P_x \left [\alpha_0\left (T-T_0\right) + \alpha_ {11} P_x^2 +\alpha_ {111} P_x^4\right] =0

</Mathematik>

Seitdem P = 0 entspricht einer freien Energie Maxima in der eisenelektrischen Phase, die spontane Polarisation, P, wird bei der Lösung der Gleichung erhalten:

:

\alpha_0\left (T-T_0\right) + \alpha_ {11} P_x^2 +\alpha_ {111} P_x^4=0

</Mathematik>

der ist:

:

und die Beseitigung von Lösungen, die eine negative Quadratwurzel (entweder für die ersten oder für zweiten Ordnungsphase-Übergänge) nachgeben, gibt:

:

Wenn, mit derselben Annäherung wie oben, die spontane Polarisation als erhalten werden kann:

:

Die Schleife der magnetischen Trägheit (P gegen E) kann bei der freien Energievergrößerung durch das Hinzufügen eines zusätzlichen elektrostatischen Begriffes, E P wie folgt erhalten werden:

:

\Delta E =\frac {1} {2 }\\alpha_0\left (T-T_0\right) P_x^2 +\frac {1} {4 }\\alpha_ {11} P_x^4 +\frac {1} {6 }\\alpha_ {111} P_x^6 - E_x P_x

</Mathematik>:

\frac {\\teilweiser \Delta E\{\\teilweiser P_x} = \alpha_0\left (T-T_0\right) P_x +\alpha_ {11} P_x^3 +\alpha_ {111} P_x^5 - E_x = 0

</Mathematik>:

E_x =\alpha_0\left (T-T_0\right) P_x +\alpha_ {11} P_x^3 +\alpha_ {111} P_x^5

</Mathematik>

Das Plotten E weil geben eine Funktion von P und das Reflektieren des Graphen über die 45 Grad-Linie 'S' gestaltete Kurve. Der Hauptteil von 'S' entspricht einer freien Energie lokales Maximum (da

Siehe auch

• Eisenelektrischer Kondensator
• FeRAM
• Eisenelektrische Polymer
• Piezoresponse Kraft-Mikroskopie

Physik

• Paraelektrizität
• Piezoelectricity
• Pyroelectricity
• Antiferroelectricity
• Eisenelastizität
• Flexoelectricity
• Kondensierte Sache-Physik
• Spintronics
• Keramik
• Multiferroics

Listen

• Beispiele von elektrischen Phänomenen
• Liste von Physik-Themen
• Liste von Elektronik-Themen

Weiterführende Literatur

Links

• Ein nützlicher Starter auf ferroelectrics
• Eine ferroelectrics Forschungsgruppe an der Steinigen Bach-Universität