Der Geschnipste SU (5) Modell ist eine Theorie von Grand Unified Theory (GUT), die zuerst von Stephen Barr 1982, und durch Dimitri Nanopoulos und andere 1984 nachgedacht ist. Antoniadis, Ellis, Hagelin und Nanopoulos haben sich entwickelt das supersymmetrische hat SU (5) geschnipst, ist auf die Superschnur des tieferen Niveaus zurückzuführen gewesen.

Aktuelle Anstrengungen, die theoretischen Untermauerungen für beobachtete Neutrino-Massen zu erklären, werden im Zusammenhang von supersymmetrischem geschnipstem SU (5) entwickelt.

Geschnipster SU (5) ist nicht ein völlig vereinigtes Modell, weil der U (1) y Faktor der SM-Maß-Gruppe innerhalb des U (1) Faktor der EINGEWEIDE-Gruppe ist. Die Hinzufügung von Staaten unter Mx in diesem Modell, während sie bestimmte Schwellenkorrektur-Probleme in der Schnur-Theorie löst, macht das Modell bloß beschreibend, aber nicht prophetisch.

Das Modell

Der Geschnipste SU (5) stellt Modell fest, dass die Maß-Gruppe ist:

</Zentrum>

Fermions bilden drei Familien, jeder, aus den Darstellungen bestehend

für die lepton Dublette, L, und Quarke; </Zentrum>

</Zentrum>

Diese Anweisung schließt drei rechtshändige neutrinos ein, die nie beobachtet worden sind, aber häufig verlangt werden, die Leichtigkeit des beobachteten neutrinos und der Neutrino-Schwingungen zu erklären. Es gibt auch a und/oder hat die Felder von Higgs genannt, die einen VEV erwerben, die spontane Symmetrie nachgebend, die bricht

</Zentrum>

Die SU (5) Darstellungen verwandeln sich unter dieser Untergruppe als die reduzierbare Darstellung wie folgt:

: (u und l)

: (q, d und &nu)

: (e)

:.

Vergleich mit dem normalen SU (5)

Der Name hat "geschnipst" SU (5) ist im Vergleich mit dem "normalen" SU (5) Modell von Georgi-Glashow entstanden, in dem und Quark beziehungsweise der 10 und 5 Darstellung zugeteilt werden. Im Vergleich mit dem normalen SU (5) kann der geschnipste SU (5) das spontane brechende Symmetrie-Verwenden Felder von Higgs der Dimension 10 vollbringen, während der normale SU (5) sowohl einen 5-als auch 45-dimensionalen Higgs verlangt.

Die Zeichen-Tagung für U (1) ändert sich vom Artikel/Buch bis Artikel.

Die Hyperanklage Y/2 ist eine geradlinige Kombination (Summe) von SU (5) und χ/5.

Es gibt auch die zusätzlichen Felder 5 und die electroweak Dubletten von Higgs enthaltend.

Das Benennen des Darstellungsfeind-Beispiels, und 24 ist rein eine Tagung eines Physikers, nicht eine Tagung eines Mathematikers, wo Darstellungen entweder durch Gemälde von Young oder Diagramme von Dynkin mit Zahlen auf ihren Scheitelpunkten etikettiert werden, und ist ein Standard, der durch EINGEWEIDE verwendet ist

Theoretiker.

Seit der homotopy Gruppe

:

dieses Modell sagt Monopole nicht voraus. Sieh Monopol von Hooft-Polyakov.

Raum-Zeit

Die N=1 Superraumerweiterung von 3+1 Raum-Zeit von Minkowski

Raumsymmetrie

N=1 SUSY mehr als 3+1 Raum-Zeit von Minkowski mit der R-Symmetrie

Maß-Symmetrie-Gruppe

[SU (5) &times; U (1)]/Z

globale innere Symmetrie

Z (Sache-Gleichheit) nicht verbunden mit U (1) in jedem Fall für dieses besondere Modell

Vektor-Superfelder

Diejenigen, die mit dem SU (5) &times vereinigt sind; U (1) Maß-Symmetrie

Chiral-Superfelder

Als komplizierte Darstellungen:

Superpotenzial

Ein allgemeiner invariant renormalizable Superpotenzial ist ein (Komplex) invariant Kubikpolynom in den Superfeldern, das eine R-Anklage 2 hat. Es ist eine geradlinige Kombination der folgenden Begriffe:

\begin {Matrix-}\

S&S \\

S 10_H \overline {10} _H&S 10_H^ {\\alpha\beta} \overline {10} _ {H\alpha\beta }\\\

10_H 10_H H_d& \epsilon_ {\\alpha\beta\gamma\delta\epsilon} 10_H^ {\\alpha\beta} 10_H^ {\\gamma\delta} H_d^ {\\Epsilon }\\\

\overline {10} _H\overline {10} _H H_u& \epsilon^ {\\alpha\beta\gamma\delta\epsilon }\\Überstrich {10} _ {H\alpha\beta }\\Überstrich {10} _ {H\gamma\delta} H_ {u\epsilon }\\\

H_d 10 10& \epsilon_ {\\alpha\beta\gamma\delta\epsilon} H_d^ {\\Alpha} 10_i^ {\\beta\gamma} 10_j^ {\\delta\epsilon }\\\

H_d \bar {5} 1 &H_d^ \alpha \bar {5} _ {i\alpha} 1_j \\

H_u 10 \bar {5} &H_ {u\alpha} 10_i^ {\\alpha\beta} \bar {5} _ {j\beta }\\\

\overline {10} _H 10 \phi&\overline {10} _ {H\alpha\beta} 10_i^ {\\alpha\beta} \phi_j \\

\end {Matrix-}\

</Mathematik>

Die zweite Säule breitet jeden Begriff in der Index-Notation aus (den richtigen Normalisierungskoeffizienten vernachlässigend). ich und j sind die Generationsindizes. Die Kopplung H 10 10 hat Koeffizienten, die in mir und j symmetrisch sind.

In jenen Modellen ohne den fakultativen φ sterilen neutrinos fügen wir die nonrenormalizable Kopplungen stattdessen hinzu.

\begin {Matrix-}\

(\overline {10} _H 10) (\overline {10} _H 10) &\\Überstrich {10} _ {H\alpha\beta} 10^ {\\alpha\beta} _i \overline {10} _ {H\gamma\delta} 10^ {\\gamma\delta} _j \\

\overline {10} _H 10 \overline {10} _H 10& \overline {10} _ {H\alpha\beta} 10^ {\\beta\gamma} _i\overline {10} _ {H\gamma\delta} 10^ {\\delta\alpha} _j

\end {Matrix-}\</Mathematik>

Diese Kopplungen brechen wirklich die R-Symmetrie.