Nichtlineare Optik (NLO) ist der Zweig der Optik, die das Verhalten des Lichtes in nichtlinearen Medien, d. h. Medien beschreibt, in denen die dielektrische Polarisation P nichtlinear nach dem elektrischen Feld E des Lichtes antwortet. Diese Nichtlinearität wird normalerweise nur an sehr hohen leichten Intensitäten (Werte des elektrischen Feldes beobachtet, das mit elektrischen Zwischenatomfeldern, normalerweise 10 V/m vergleichbar ist) wie diejenigen, die durch pulsierte Laser zur Verfügung gestellt sind. In der nichtlinearen Optik hält der Überlagerungsgrundsatz nicht mehr.

Nichtlineare Optik ist unerforscht bis zur Entdeckung der Zweiten harmonischen Generation kurz nach der Demonstration des ersten Lasers geblieben. (Peter Franken u. a. an der Universität Michigans 1961)

Nichtlineare optische Prozesse

Nichtlineare Optik verursacht einen Gastgeber von optischen Phänomenen:

Frequenzmischen-Prozesse

• Zweite harmonische Generation (SHG), oder Frequenzverdoppelung, Generation des Lichtes mit einer verdoppelten Frequenz (Hälfte der Wellenlänge), werden zwei Fotonen zerstört, ein einzelnes Foton an zweimal der Frequenz schaffend.
• Dritte harmonische Generation (THG), Generation des Lichtes mit einer verdreifachten Frequenz (ein Drittel die Wellenlänge), werden drei Fotonen zerstört, ein einzelnes Foton an dreimal der Frequenz schaffend.
• Hoch harmonische Generation (HHG), Generation des Lichtes mit Frequenzen, die viel größer sind als das Original (normalerweise, 100 bis 1000mal größer)
• Summe-Frequenzgeneration (SFG), Generation des Lichtes mit einer Frequenz, die die Summe von zwei anderen Frequenzen ist (ist SHG ein spezieller Fall davon)
• Unterschied-Frequenzgeneration (DFG), Generation des Lichtes mit einer Frequenz, die der Unterschied zwischen zwei anderen Frequenzen ist
• Optische parametrische Erweiterung (OPA), Erweiterung eines Signaleingangs in Gegenwart von einer Pumpe-Welle der höheren Frequenz, zur gleichen Zeit eine müßigere Welle erzeugend (kann als DFG betrachtet werden)
• Optische parametrische Schwingung (OPO), Generation eines Signals und müßigere Welle mit einem parametrischen Verstärker in einem Resonator (ohne Signaleingang)
• Optische parametrische Generation (OPG), wie parametrische Schwingung, aber ohne einen Resonator, mit einem sehr hohen Gewinn stattdessen
• Unwillkürlich parametrisch unten Konvertierung (SPDC), die Erweiterung der Vakuumschwankungen im niedrigen Gewinn-Regime
• Optische Korrektur (OR), Generation von quasistatischen elektrischen Feldern.
• Nichtlineare Wechselwirkung der leichten Sache mit freien Elektronen und plasmas

Andere nichtlineare Prozesse

• Optische Wirkung von Kerr, Intensitätsabhängiger-Brechungsindex (eine Wirkung)
• Die Selbstfokussierung, eine Wirkung wegen der Optischen Wirkung von Kerr (und vielleicht höhere Ordnungsnichtlinearitäten) verursacht durch die Raumschwankung in der Intensität, die eine Raumschwankung im Brechungsindex schafft
• Kerr-Linse modelocking (KLM), der Gebrauch der Selbstfokussierung als ein Mechanismus zur Weise schließt Laser.
• Selbstphase-Modulation (SPM), eine Wirkung wegen der Optischen Wirkung von Kerr (und vielleicht höhere Ordnungsnichtlinearitäten) verursacht durch die zeitliche Schwankung in der Intensität, die eine zeitliche Schwankung im Brechungsindex schafft
• Optischer solitons, Eine Gleichgewicht-Lösung für irgendeinen ein optischer Puls (zeitlicher soliton) oder Raumweise (räumlicher soliton), der sich während der Fortpflanzung wegen eines Gleichgewichtes zwischen der Beugung und der Wirkung von Kerr (z.B Selbstphase-Modulation für den zeitlichen und sich Selbstkonzentrierendes für räumlichen solitons) nicht ändert.
• Quer-Phase-Modulation (XPM)
• Vier-Wellen-Mischen (FWM), kann auch aus anderen Nichtlinearitäten entstehen
• Quer-polarisierte Welle-Generation (XPW), eine Wirkung in der eine Welle mit der Polarisationsvektor-Senkrechte zum Eingang wird einer erzeugt
• Instabilität von Modulational
• Erweiterung von Raman
• Optische Phase-Konjugation
• Stimulierte Brillouin-Lichtstreuung, Wechselwirkung von Fotonen mit akustischem phonons
• Mehrfoton-Absorption, gleichzeitige Absorption von zwei oder mehr Fotonen, die Energie einem einzelnen Elektron übertragend
• Vielfache Photoionisierung, nah-gleichzeitige Eliminierung von vielen bestimmten Elektronen durch ein Foton
• Verwirrung in optischen Systemen

Zusammenhängende Prozesse

In diesen Prozessen hat das Medium eine geradlinige Antwort auf das Licht, aber die Eigenschaften des Mediums werden durch andere Ursachen betroffen:

• Wirkung von Pockels, der Brechungsindex wird durch ein statisches elektrisches Feld betroffen; verwendet in Electro-Sehmodulatoren;
• Acousto-Optik, der Brechungsindex wird durch akustische Wellen (Ultraschall) betroffen; verwendet in Acousto-Sehmodulatoren.
• Das Zerstreuen von Raman, die Wechselwirkung von Fotonen mit optischem phonons;

Parametrische Prozesse

Nichtlineare Effekten fallen in zwei qualitativ verschiedene Kategorien, parametrische und nichtparametrische Effekten. Eine parametrische Nichtlinearität

ist eine Wechselwirkung, in der der Quant-Staat des nichtlinearen Materials durch die Wechselwirkung mit dem optischen Feld nicht geändert wird. Demzufolge dessen ist der Prozess 'sofortig'; Energie und das Schwung-Konservieren im optischen Feld, Phase machend, die wichtig zusammenpasst; und Polarisationsabhängiger.

Theorie

Parametrisch und lossy 'sofortig' (d. h. elektronisch) können nichtlineare optische Phänomene, in denen die optischen Felder nicht zu groß sind, durch eine Reihenentwicklung von Taylor der dielektrischen Polarisationsdichte (Dipolmoment pro Einheitsvolumen) P (t) in der Zeit t in Bezug auf das elektrische Feld beschrieben werden:

:

Hier sind die Koeffizienten χ die n-te Ordnungsempfänglichkeit des Mediums, und die Anwesenheit solch eines Begriffes wird allgemein eine n-te Ordnungsnichtlinearität genannt. In allgemeinem χ ist ein N+1-Ordnungstensor, der beide die Polarisationsabhängiger-Natur der parametrischen Wechselwirkung sowie des symmetries vertritt (oder haben Sie an davon Mangel) des nichtlinearen Materials.

Wellengleichung in einem nichtlinearen Material

Zentral zur Studie von elektromagnetischen Wellen ist die Wellengleichung. Mit den Gleichungen von Maxwell in einem isotropischen Raum anfangend, der keine freie Anklage enthält, kann es dass gezeigt werden:

:

\nabla \times \nabla \times \mathbf {E} + \frac {n^2} {c^2 }\\frac {\\partial^2} {\\teilweiser t^2 }\\mathbf {E }\

- \frac {1} {c^2 }\\frac {\\partial^2} {\\teilweiser t^2 }\\mathbf {P} ^ {NL},

</Mathematik>

wo P der nichtlineare Teil der Polarisationsdichte ist und n der Brechungsindex ist, der aus dem geradlinigen Begriff in P kommt.

Bemerken Sie, dass man normalerweise die Vektor-Identität verwenden kann

:

und das Gesetz von Gauss,

:

die vertrautere Wellengleichung zu erhalten

:

\nabla^2 \mathbf {E} - \frac {n^2} {c^2 }\\frac {\\partial^2} {\\teilweiser t^2 }\\mathbf {E }\

0. </math>

Weil das Gesetz des nichtlinearen mittleren Gauss dass die Identität nicht andeutet

:ist

im Allgemeinen sogar für ein isotropisches Medium wahr. Jedoch, selbst wenn dieser Begriff nicht identisch 0 ist, ist es häufig unwesentlich klein und wird gewöhnlich so in der Praxis ignoriert, uns die nichtlineare Standardwellengleichung gebend:

:\nabla^2 \mathbf {E} - \frac {n^2} {c^2 }\\frac {\\partial^2} {\\teilweiser t^2 }\\mathbf {E }\

\frac {1} {c^2 }\\frac {\\partial^2} {\\teilweiser t^2 }\\mathbf {P} ^ {NL}. </Mathematik>

Nichtlinearitäten als ein Welle-Mischen-Prozess

Die nichtlineare Wellengleichung ist eine inhomogeneous Differenzialgleichung. Die allgemeine Lösung kommt aus der Studie von Gewöhnlichen Differenzialgleichungen und kann durch den Gebrauch einer Funktion eines Grüns gelöst werden. Physisch bekommt man die normalen elektromagnetischen Welle-Lösungen des homogenen Teils der Wellengleichung:

:

und die inhomogenous nennen

:

Taten als ein Fahrer/Quelle der elektromagnetischen Wellen. Eine der Folgen davon ist eine nichtlineare Wechselwirkung wird auf Energie hinauslaufen, die wird mischt oder verbunden zwischen verschiedenen Farben, der häufig ein 'Welle-Mischen' genannt wird.

Im Allgemeinen wird eine n-te Ordnung n+1-th zum Welle-Mischen führen. Als ein Beispiel, wenn wir nur eine zweite Ordnungsnichtlinearität (das Drei-Wellen-Mischen) dann denken, nimmt die Polarisation, P, die Form an

:

Wenn wir annehmen, dass E (t) aus zwei Farben an Frequenzen ω und ω zusammengesetzt wird, können wir E (t) als schreiben

:

wo c.c. für verbundenen Komplex eintritt. Das Einstecken davon in den Ausdruck für P gibt

:

P^ {NL} = \chi^ {(2)} E^2 (t)

&= \chi^ {(2)} [

|E_1 |^2e^ {-i2\omega_1t} + |E_2 |^2e^ {-i2\omega_2t }\\\

&\\qquad+2E_1E_2e^ {-i (\omega_1 +\omega_2) t }\\\

&\\qquad+2E_1E_2^*e^ {-i (\omega_1-\omega_2) t }\\\

&\\qquad+2\left (|E_1 | + | E_2 |\right) e^ {0}],

\end {richten} </Mathematik> {aus}

der Frequenzbestandteile an 2ω, 2ω, ω +ω, ω-ω, und 0 hat. Diese sich vermischenden Drei-Wellen-Prozesse entsprechen den nichtlinearen Effekten, die als die Zweite harmonische Generation, Summe-Frequenzgeneration, Unterschied-Frequenzgeneration und Optische Korrektur beziehungsweise bekannt sind.

Zeichen: Parametrische Generation und Erweiterung sind eine Schwankung der Unterschied-Frequenzgeneration, wo die niedrigere Frequenz von einem der zwei Erzeugen-Felder (parametrische Erweiterung) viel schwächer oder (parametrische Generation) völlig abwesend ist. Im letzten Fall beginnt die grundsätzliche mit dem Quant mechanische Unklarheit im elektrischen Feld den Prozess.

Das Phase-Zusammenbringen

Der obengenannte ignoriert die Positionsabhängigkeit der elektrischen Felder. In einer typischen Situation reisen die elektrischen Felder durch beschriebene Wellen

:

an der Position, mit dem Welle-Vektoren, wo die Geschwindigkeit des Lichtes und der Index der Brechung des Mediums an der winkeligen Frequenz ist. So ist die Polarisation der zweiten Ordnung an der winkeligen Frequenz

:

An jeder Position innerhalb des nichtlinearen Mediums strahlt die schwingende Polarisation der zweiten Ordnung an der winkeligen Frequenz und einem entsprechenden Welle-Vektoren aus. Konstruktive Einmischung, und deshalb ein hohes Intensitätsfeld, werden nur wenn vorkommen

:

Die obengenannte Gleichung ist als die Phase bekannt, die Bedingung vergleicht. Gewöhnlich wird das Drei-Wellen-Mischen in einem birefringent kristallenen Material getan (D. h. der Brechungsindex hängt von der Polarisation und Richtung des Lichtes ab, das durchgeht.) Wo die Polarisationen der Felder und die Orientierung des Kristalls solch gewählt werden, dass die Phase vergleichende Bedingung erfüllt wird. Diese Phase, die Technik vergleicht, wird Winkeleinstimmung genannt. Normalerweise hat ein Kristall drei Äxte, ein, oder von denen zwei einen verschiedenen Brechungsindex haben als ander der ein (s). Einachsige Kristalle haben zum Beispiel eine einzelne bevorzugte Achse, genannt die außergewöhnliche (e) Achse, während die anderen zwei gewöhnliche Äxte (o) sind (sieh Kristalloptik). Es gibt mehrere Schemas, die Polarisationen für diesen Kristalltyp zu wählen. Wenn das Signal und der Faulenzer dieselbe Polarisation haben, wird es "Phase-Zusammenbringen des Typs-I" genannt, und wenn ihre Polarisationen rechtwinklig sind, wird es "Phase-Zusammenbringen des Typs-II" genannt. Jedoch besteht andere Vereinbarung, die weiter angeben, den Frequenz was Polarisation hinsichtlich der Kristallachse hat. Diese Typen werden unten mit der Tagung verzeichnet, dass die Signalwellenlänge kürzer ist als die müßigere Wellenlänge.

Allgemeinste nichtlineare Kristalle sind einachsig negativ, was bedeutet, dass die e Achse einen kleineren Brechungsindex hat als die o Äxte. In jenen Kristallen ist Typ I und II phasematching gewöhnlich die passendsten Schemas. In positiven einachsigen Kristallen sind Typen VII und VIII passender. Typen II und III sind im Wesentlichen gleichwertig, außer dass die Namen des Signals und Faulenzers getauscht werden, wenn das Signal eine längere Wellenlänge hat als der Faulenzer. Deshalb werden sie manchmal IIA und IIB genannt. Der Typ Nummern V-VIII ist weniger üblich als ich und II und Varianten.

Eine unerwünschte Wirkung der Winkeleinstimmung besteht darin, dass die optischen beteiligten Frequenzen collinearly mit einander nicht fortpflanzen. Das ist auf Grund dessen, dass die außergewöhnliche Welle, die sich durch einen birefringent Kristall fortpflanzt, einen Vektoren von Poynting besitzt, der mit dem Fortpflanzungsvektoren nicht parallel ist. Das würde zu Balken walkoff führen, der die nichtlineare optische Umwandlungsleistungsfähigkeit beschränkt. Zwei andere Methoden der Phase, die zusammenpasst, vermeiden Balken walkoff, indem sie alle Frequenzen gezwungen wird, sich in einem 90 Grad-Winkel in Bezug auf die optische Achse des Kristalls fortzupflanzen. Diese Methoden werden Temperatureinstimmung und "das Quasiphase-Zusammenbringen" genannt.

Temperatureinstimmung besteht darin, wo die Pumpe (Laser) Frequenzpolarisation zum Signal und der müßigeren Frequenzpolarisation orthogonal ist. Die Doppelbrechung in einigen Kristallen, in besonderem Lithiumniobate ist hoch Temperaturabhängiger. Der Kristall wird bei einer bestimmten Temperatur kontrolliert, um Phase zu erreichen, die Bedingungen vergleicht.

Die andere Methode ist das Quasiphase-Zusammenbringen. In dieser Methode werden die beteiligten Frequenzen in der Phase mit einander nicht ständig geschlossen, stattdessen wird die Kristallachse an einem regelmäßigen Zwischenraum Λ, normalerweise 15 Mikrometer in der Länge geschnipst. Folglich werden diese Kristalle regelmäßig poled genannt. Das läuft auf die Polarisationsantwort des Kristalls hinaus, der zurück in der Phase mit dem Pumpe-Balken durch das Umkehren der nichtlinearen Empfänglichkeit auszuwechseln ist. Das erlaubt positiven Nettoenergiefluss von der Pumpe ins Signal und die müßigeren Frequenzen. In diesem Fall stellt der Kristall selbst den zusätzlichen wavevector k=2π/λ (und folglich Schwung) zur Verfügung, um die Phase zu befriedigen, die Bedingung vergleicht. Quasiphase, die zusammenpasst, kann dazu ausgebreitet werden hat gezirpt gratings, um mehr Bandbreite zu bekommen und einen SHG Puls wie sie zu gestalten, wird in einem dazzler getan. SHG einer Pumpe und Selbstphase-Modulation (wettgeeifert durch die zweiten Ordnungsprozesse) des Signals und eines optischen parametrischen Verstärkers kann monolithisch integriert werden.

Das höherwertige Frequenzmischen

Der obengenannte hält für Prozesse. Es kann für Prozesse erweitert werden, wo Nichtnull, etwas ist, was in jedem Medium ohne irgendwelche Symmetrie-Beschränkungen allgemein wahr ist. Dritt-harmonische Generation ist ein Prozess, obwohl in Laseranwendungen sie gewöhnlich als ein zweistufiger Prozess durchgeführt wird: Zuerst wird die grundsätzliche Laserfrequenz verdoppelt, und dann werden das verdoppelte und die grundsätzlichen Frequenzen in einem Prozess der Summe-Frequenz hinzugefügt. Die Wirkung von Kerr kann als ebenso beschrieben werden.

An hohen Intensitäten läuft die Reihe von Taylor, die die Überlegenheit der niedrigeren Ordnungen geführt hat, nicht mehr und stattdessen eine Zeit zusammen gestütztes Modell wird verwendet. Wenn ein edles Gasatom durch einen intensiven Laserpuls geschlagen wird, der eine elektrische mit dem Ampere-Sekunde-Feld des Atoms vergleichbare Feldkraft hat, kann das äußerste Elektron vom Atom ionisiert werden. Einmal befreit kann das Elektron durch das elektrische Feld des Lichtes beschleunigt werden, zuerst vom Ion, dann zurück dazu als die Feldänderungsrichtung abrückend. Das Elektron kann sich dann mit dem Ion wiederverbinden, seine Energie in der Form eines Fotons veröffentlichend. Das Licht wird an jeder Spitze des leichten Laserfeldes ausgestrahlt, das intensiv genug ist, eine Reihe von attosecond leichten Blitzen erzeugend. Die durch diesen Prozess erzeugten Foton-Energien können vorbei an der 800. harmonischen Ordnung bis zu 1300 eV erweitern. Das wird hohe Ordnung harmonische Generation genannt. Der Laser muss geradlinig polarisiert werden, so dass das Elektron zur Umgebung des Elternteilions zurückkehrt. Hohe Ordnung harmonische Generation ist in edlen Brennern, Zellen und gasgefüllten kapillaren Wellenleitern beobachtet worden.

Beispiel-Gebrauch der nichtlinearen Optik

Frequenzverdoppelung

Einer der meistens verwendeten frequenzmischenden Prozesse ist Frequenzverdoppelung oder zweit-harmonische Generation. Mit dieser Technik können die 1064-nm Produktion von Nd:YAG Lasern oder die 800-nm Produktion von Ti:sapphire Lasern zum sichtbaren Licht, mit Wellenlängen von 532 nm (grün) oder 400 nm (violett) beziehungsweise umgewandelt werden.

Praktisch wird Frequenzverdoppelung durch das Stellen eines nichtlinearen Mediums in einem Laserbalken ausgeführt. Während es viele Typen von nichtlinearen Medien gibt, sind die allgemeinsten Medien Kristalle. Allgemein verwendete Kristalle sind BBO (β-barium borate), KDP (Kalium dihydrogen Phosphat), KTP (Kalium titanyl Phosphat), und Lithium niobate. Diese Kristalle haben die notwendigen Eigenschaften, stark birefringent zu sein (notwendig, um das Phase-Zusammenbringen zu erhalten, sieh unten), eine spezifische Kristallsymmetrie zu haben und natürlich sowohl für das stoßende Laserlicht als auch für die Frequenz durchsichtig seiend, hat Wellenlänge verdoppelt, und haben Sie hohe Schadensschwellen, die sie widerstandsfähig gegen das Laserlicht der hohen Intensität machen. Jedoch werden organische polymere Materialien veranlasst, von Kristallen zu übernehmen, weil sie preiswerter sind, um niedrigere Laufwerk-Stromspannungen und höhere Leistung zu machen, zu haben.

Optische Phase-Konjugation

Es ist mit nichtlinearen optischen Prozessen möglich, um die Fortpflanzungsrichtung und Phase-Schwankung eines Lichtstrahls genau umzukehren. Der umgekehrte Balken wird einen verbundenen Balken genannt, und so ist die Technik als optische Phase-Konjugation (auch genannt Zeitumkehrung, wavefront Umkehrung und retroreflection) bekannt.

Man kann diese nichtlineare optische Wechselwirkung als analog seiend einem holografischen Echtzeitprozess interpretieren. In diesem Fall wirken die aufeinander wirkenden Balken gleichzeitig in einem nichtlinearen optischen Material aufeinander, um ein dynamisches Hologramm (zwei der drei Eingangsbalken), oder Echtzeitbeugungsmuster im Material zu bilden. Der dritte Ereignis-Balken beugt von diesem dynamischen Hologramm, und, liest dabei die mit der Phase verbundene Welle vor. Tatsächlich wirken alle drei Ereignis-Balken (im Wesentlichen) gleichzeitig aufeinander, um mehrere Echtzeithologramme zu bilden, auf eine Reihe von gebeugten Produktionswellen dass Phase als der "zeitumgekehrte" Balken hinauslaufend. Auf der Sprache der nichtlinearen Optik laufen die aufeinander wirkenden Balken auf eine nichtlineare Polarisation innerhalb des Materials hinaus, das zusammenhängend ausstrahlt, um die mit der Phase verbundene Welle zu bilden.

Die allgemeinste Weise, optische Phase-Konjugation zu erzeugen, soll eine sich vermischende Vier-Wellen-Technik verwenden, obwohl es auch möglich ist, Prozesse wie stimulierte Brillouin-Lichtstreuung zu verwenden. Ein Gerät, das die Phase-Konjugationswirkung erzeugt, ist als eine Phase verbundener Spiegel (PCM) bekannt.

Für die sich vermischende Vier-Wellen-Technik können wir vier Balken (j = 1,2,3,4) mit elektrischen Feldern beschreiben:

:

wo E die elektrischen Feldumfänge sind. Ξ und Ξ sind als die zwei Pumpe-Wellen mit Ξ bekannt, der die Signalwelle und der Ξ ist, der die erzeugte verbundene Welle ist.

Wenn die Pumpe-Wellen und die Signalwelle in einem Medium mit einer Nichtnull χ überlagert sind, erzeugt das ein nichtlineares Polarisationsfeld:

:auf

Generation von Wellen mit Frequenzen hinauslaufend, die durch ω = ±ω ±ω ±ω zusätzlich zu den dritten harmonischen Generationswellen mit ω = 3ω, 3ω, 3ω gegeben sind.

Als oben bestimmt die Phase vergleichende Bedingung, welche von diesen Wellen die Dominante ist. Durch die Auswahl bedingt solch, dass ω = ω + ω - ω und k = k + k - k das ein Polarisationsfeld gibt:

:

Das ist das Erzeugen-Feld für die Phase verbundener Balken, Ξ. Seine Richtung wird durch k = k + k - k, und so gegeben, wenn sich die zwei Pumpe-Balken gegenfortpflanzen (k =-k), dann pflanzen sich die verbundenen Balken und Signalbalken in entgegengesetzten Richtungen (k =-k) fort. Das läuft auf das retroreflecting Eigentum der Wirkung hinaus.

Weiter kann es für ein Medium mit dem Brechungsindex n und einer Balken-Wechselwirkungslänge l gezeigt werden, dem elektrischen Feldumfang des verbundenen Balkens wird durch näher gekommen

:

(wo c die Geschwindigkeit des Lichtes ist). Wenn die Pumpe-Balken E und E Flugzeug (das Gegenfortpflanzen) Wellen, dann sind:

:

d. h. der erzeugte Balken-Umfang ist der des Signalbalken-Umfangs verbundene Komplex. Da der imaginäre Teil des Umfangs die Phase des Balkens enthält, läuft das auf die Umkehrung des Phase-Eigentums der Wirkung hinaus.

Bemerken Sie, dass die Konstante der Proportionalität zwischen dem Signal und den verbundenen Balken größer sein kann als 1. Das ist effektiv ein Spiegel mit einem Reflexionskoeffizienten, der größer ist als 100 %, ein verstärktes Nachdenken erzeugend. Die Macht dafür kommt aus den zwei Pumpe-Balken, die durch den Prozess entleert werden.

Die Frequenz der verbundenen Welle kann von dieser der Signalwelle verschieden sein. Wenn die Pumpe-Wellen der Frequenz ω = ω = ω, und die Signalwelle höher in der solcher Frequenz sind, dass ω = ω + Δω, dann ist die verbundene Welle der Frequenz ω = ω - Δω. Das ist als schnipsende Frequenz bekannt.

Allgemeine SHG Materialien

• 800 nm Licht: BBO
• 806 nm Licht: Lithium iodate (LiIO)
• 860 nm Licht: Kalium niobate (KNbO)
• 980 nm Licht: KNbO
• 1064 nm Licht: Monokalium-Phosphat (KHPO, KDP), Lithium triborate (LBO) und β-barium borate (BBO).
• 1300 nm Licht: Gallium selenide (Blick)
• 1319 nm Licht: KNbO, BBO, KDP, Kalium titanyl Phosphat (KTP), Lithium niobate (LiNbO), LiIO und Ammonium dihydrogen Phosphat (ADP)
• 1550 nm Licht: Kalium titanyl Phosphat (KTP), Lithium niobate (LiNbO)

Siehe auch

• Geborene-Infeld Handlung
• Glühfaden-Fortpflanzung
• Parametrischer Prozess (Optik)

Referenzen

Links

• Enzyklopädie der Laserphysik und Technologie, mit dem Inhalt auf der nichtlinearen Optik, durch Rüdiger Paschotta
• Eine intuitive Erklärung der Phase-Konjugation
• AdvR - NLO Frequenzkonvertierung in KTP Wellenleitern
• SNLO - nichtlineare Optik-Designsoftware