ein Schirm durch die Beugung von einer Quadratöffnung]]

Beugung bezieht sich auf verschiedene Phänomene, die vorkommen, wenn eine Welle auf ein Hindernis stößt. Italienischer Wissenschaftler Francesco Maria Grimaldi hat das Wort "Beugung" ins Leben gerufen und war erst, um genaue Beobachtungen des Phänomenes 1665 zu registrieren. In der klassischen Physik wird das Beugungsphänomen als das offenbare Verbiegen von Wellen um kleine Hindernisse und dem Verbreiten aus Wellen vorige kleine Öffnungen beschrieben. Ähnliche Effekten kommen vor, wenn leichte Wellen durch ein Medium mit einem unterschiedlichen Brechungsindex oder einer Schallwelle durch eine mit dem Verändern akustischen Scheinwiderstands reisen. Beugung kommt mit allen Wellen, einschließlich Schallwellen, Wasserwellen und elektromagnetischer Wellen wie sichtbares Licht, Röntgenstrahlen und Funkwellen vor. Da physische Gegenstände Welle ähnliche Eigenschaften haben (am Atomniveau), kommt Beugung auch mit der Sache vor und kann gemäß den Grundsätzen der Quant-Mechanik studiert werden.

Richard Feynman hat das gesagt

: "keiner ist jemals im Stande gewesen, den Unterschied zwischen Einmischung und Beugung hinreichend zu definieren. Es ist gerade eine Frage des Gebrauchs, und es gibt keinen spezifischen, wichtigen physischen Unterschied zwischen ihnen."

Er hat vorgeschlagen, dass, wenn es nur einige Quellen gibt, zwei zu sagen, wir es Einmischung, als in den Schlitzen von Young, aber mit einer Vielzahl von Quellen, der Prozess nennen, etikettierte Beugung sein.

Während Beugung vorkommt, wann auch immer das Fortpflanzen von Wellen auf solche Änderungen stößt, sind seine Effekten allgemein für Wellen am ausgesprochensten, wo die Wellenlänge den Dimensionen der beugenden Gegenstände grob ähnlich ist. Wenn der Obstruktion treibende Gegenstand vielfache, nah Öffnungen unter Drogeneinfluss zur Verfügung stellt, kann ein kompliziertes Muster der unterschiedlichen Intensität resultieren. Das ist wegen der Überlagerung oder Einmischung verschiedener Teile einer Welle, die dem Beobachter durch verschiedene Pfade gereist ist (sieh Beugung knirschen).

Der Formalismus der Beugung kann auch den Weg beschreiben, auf den sich Wellen des begrenzten Ausmaßes im freien Raum fortpflanzen. Zum Beispiel können das dehnbare Profil eines Laserbalkens, die Balken-Gestalt einer Radarantenne und das Feld der Ansicht von einem Überschallwandler alle mit Beugungsgleichungen analysiert werden.

Beispiele

Die Effekten der Beugung werden häufig im täglichen Leben gesehen. Die bemerkenswertesten Beispiele der Beugung sind diejenigen, die Licht einschließen; zum Beispiel handeln die nah Spuren unter Drogeneinfluss auf einer CD oder DVD als eine Beugung, die knirscht, um das vertraute gesehene Regenbogen-Muster zu bilden, wenn sie auf eine Platte schauen. Dieser Grundsatz kann erweitert werden, um eine Vergitterung mit einer solcher Struktur zu konstruieren, dass er jedes gewünschte Beugungsmuster erzeugen wird; das Hologramm auf einer Kreditkarte ist ein Beispiel. Die Beugung in der Atmosphäre durch kleine Partikeln kann einen hellen Ring veranlassen, um eine helle leichte Quelle wie die Sonne oder der Mond sichtbar zu sein. Ein Schatten eines festen Gegenstands, mit dem Licht von einer Kompaktquelle, zeigt kleine Fransen in der Nähe von seinen Rändern. Das Fleck-Muster, das beobachtet wird, wenn Laserlicht auf einer optisch rauen Oberfläche fällt, ist auch ein Beugungsphänomen. Alle diese Effekten sind eine Folge der Tatsache, dass sich Licht als eine Welle fortpflanzt.

Beugung kann mit jeder Art der Welle vorkommen. Ozeanwellen beugen um Wellenbrecher und andere Hindernisse. Schallwellen können um Gegenstände beugen, der ist, warum man noch jemanden das Benennen selbst wenn hören kann, sich hinter einem Baum verbergend.

Beugung kann auch eine Sorge in einigen technischen Anwendungen sein; es legt eine grundsätzliche Grenze zur Entschlossenheit einer Kamera, Fernrohrs oder Mikroskops fest.

Geschichte

Die Effekten der Beugung des Lichtes wurden zuerst sorgfältig beobachtet und von Francesco Maria Grimaldi charakterisiert, der auch den Begriff Beugung, vom lateinischen diffringere, 'ins Leben gerufen hat, zu zerbrechen', sich beziehend, um sich zu entzünden, sich in verschiedene Richtungen auflösend. Die Ergebnisse der Beobachtungen von Grimaldi wurden postum 1665 veröffentlicht. Isaac Newton hat diese Effekten studiert und hat sie der Beugung von leichten Strahlen zugeschrieben. James Gregory (1638-1675) hat die Beugungsmuster beobachtet, die durch eine Vogel-Feder verursacht sind, die effektiv die erste Beugung war, die knirscht, um entdeckt zu werden. Thomas Young hat ein berühmtes Experiment durchgeführt, 1803 Einmischung von zwei nah Schlitzen unter Drogeneinfluss demonstrierend. Seine Ergebnisse durch die Einmischung der Wellen erklärend, die von den zwei verschiedenen Schlitzen ausgehen, hat er dieses Licht abgeleitet muss sich als Wellen fortpflanzen. Augustin-Jean Fresnel hat endgültigere Studien und Berechnungen der Beugung, bekannt gegeben 1815 und 1818 getan, und hat dadurch zur Wellentheorie des Lichtes unterstützt, das von Christiaan Huygens vorgebracht und von Young gegen die Partikel-Theorie von Newton wiedergestärkt worden war.

Mechanismus

Beugung entsteht wegen des Weges, auf den sich Wellen fortpflanzen; das wird durch den Grundsatz von Huygens-Fresnel und den Grundsatz der Überlagerung von Wellen beschrieben. Die Fortpflanzung einer Welle kann durch das Betrachten jedes Punkts auf einem wavefront als eine Punkt-Quelle für eine sekundäre Kugelwelle vergegenwärtigt werden. Die Welle-Versetzung an jedem nachfolgenden Punkt ist die Summe dieser sekundären Wellen. Wenn Wellen zusammen hinzugefügt werden, wird ihre Summe durch die Verhältnisphasen sowie die Umfänge der individuellen Wellen bestimmt, so dass der summierte Umfang der Wellen jeden Wert zwischen der Null und der Summe der individuellen Umfänge haben kann. Folglich haben Beugungsmuster gewöhnlich eine Reihe von Maxima und Minima.

Es gibt verschiedene analytische Modelle, die dem gebeugten Feld erlauben, einschließlich der Beugungsgleichung von Kirchhoff-Fresnel berechnet zu werden, die aus Wellengleichung, der Beugungsannäherung von Fraunhofer der Gleichung von Kirchhoff abgeleitet wird, die für das weite Feld und die Beugungsannäherung von Fresnel gilt, die für fast Feld gilt. Die meisten Konfigurationen können analytisch nicht gelöst werden, aber können numerische Lösungen durch das begrenzte Element und die Grenzelement-Methoden nachgeben.

Es ist möglich, ein qualitatives Verstehen von vielen Beugungsphänomenen durch das Betrachten zu erhalten, wie sich die Verhältnisphasen der individuellen sekundären Welle-Quellen, und insbesondere die Bedingungen ändern, in denen der Phase-Unterschied einem halben Zyklus gleichkommt, in welchem Fall Wellen einander annullieren werden.

Die einfachsten Beschreibungen der Beugung sind diejenigen, in denen die Situation auf ein zweidimensionales Problem reduziert werden kann. Für Wasserwellen ist das bereits der Fall; Wasserwellen pflanzen sich nur auf der Oberfläche des Wassers fort. Für das Licht können wir häufig eine Richtung vernachlässigen, wenn sich der beugende Gegenstand in dieser Richtung über eine Entfernung ausstreckt, die viel größer ist als die Wellenlänge. Im Fall vom Licht, das durch kleine kreisförmige Löcher scheint, werden wir die volle dreidimensionale Natur des Problems in Betracht ziehen müssen.

Beugung des Lichtes

Einige Beispiele der Beugung des Lichtes werden unten betrachtet.

Beugung des einzelnen Schlitzes

Ein langer Schlitz der unendlich kleinen Breite, die durch das Licht illuminiert wird, beugt das Licht in eine Reihe von kreisförmigen Wellen und dem wavefront, der aus dem Schlitz erscheint, ist eine zylindrische Welle der gleichförmigen Intensität.

Ein Schlitz, der breiter ist als eine Wellenlänge, erzeugt Einmischungseffekten im Raum stromabwärts des Schlitzes. Diese können durch das Annehmen erklärt werden, dass sich der Schlitz benimmt, als ob er eine Vielzahl von Punkt-Quellen unter Drogeneinfluss gleichmäßig über die Breite des Schlitzes hat. Die Analyse dieses Systems wird vereinfacht, wenn wir Licht einer einzelnen Wellenlänge denken. Wenn das Ereignis-Licht, diese Quellen monochromatisch ist, haben alle dieselbe Phase. Das leichte Ereignis an einem gegebenen Punkt im Raum stromabwärts des Schlitzes wird aus Beiträgen von jeder dieser Punkt-Quellen zusammengesetzt, und wenn sich die Verhältnisphasen dieser Beiträge durch 2π oder mehr ändern, können wir annehmen, Minima und Maxima im gebeugten Licht zu finden. Solche Phase-Unterschiede werden durch Unterschiede in den Pfad-Längen verursacht, über die beitragende Strahlen den Punkt vom Schlitz erreichen.

Wir können den Winkel finden, in dem ein erstes Minimum im gebeugten Licht durch das folgende Denken erhalten wird. Das Licht von einer am Spitzenrand des Schlitzes gelegenen Quelle mischt sich zerstörend mit einer in der Mitte des Schlitzes gelegenen Quelle ein, wenn der Pfad-Unterschied zwischen ihnen λ/2 gleich ist. Ähnlich wird sich die Quelle gerade unter der Spitze des Schlitzes zerstörend mit der Quelle gelegen gerade unter der Mitte des Schlitzes in demselben Winkel einmischen. Wir können dieses Denken entlang der kompletten Höhe des Schlitzes fortsetzen zu beschließen, dass die Bedingung für die zerstörende Einmischung für den kompletten Schlitz dasselbe als die Bedingung für die zerstörende Einmischung zwischen zwei schmalen Schlitzen eine Entfernung einzeln ist, die Hälfte der Breite des Schlitzes ist. Der Pfad-Unterschied wird dadurch gegeben, so dass die minimale Intensität in einem Winkel θ gegeben durch vorkommt

:

wo

• d ist die Breite des Schlitzes,

• ist der Einfallswinkel, an dem die minimale Intensität, und vorkommt

• ist die Wellenlänge des Lichtes

Ein ähnliches Argument kann verwendet werden, um zu zeigen, dass, wenn wir uns den Schlitz vorstellen, in vier, sechs, acht Teile usw. geteilt zu werden, Minima in Winkeln θ gegeben durch erhalten werden

:wo

• n ist eine ganze Zahl außer der Null.

Es gibt kein solches einfaches Argument, um uns zu ermöglichen, die Maxima des Beugungsmusters zu finden. Das Intensitätsprofil kann mit der Beugungsgleichung von Fraunhofer als berechnet werden

:wo

• ist die Intensität in einem gegebenen Winkel,

• ist die ursprüngliche Intensität und

der

• die Sinc-Funktion wird durch sinc (x) = Sünde (πx) / (πx) wenn x  0 und sinc (0) = 1 gegeben

Diese Analyse gilt nur für das weite Feld, d. h. in einer Entfernung, die viel größer ist als die Breite des Schlitzes.

Beugungsvergitterung

Eine Beugungsvergitterung ist ein optischer Bestandteil mit einem regelmäßigen Muster. Die Form des durch eine Vergitterung gebeugten Lichtes hängt von der Struktur der Elemente und der Gegenwart der Zahl der Elemente ab, aber alle gratings haben Intensitätsmaxima in Winkeln θ, die durch die knirschende Gleichung gegeben werden

:wo

• θ ist der Winkel, in dem das Licht Ereignis, ist
• d ist die Trennung von knirschenden Elementen und

der

• M ist eine ganze Zahl, die positiv oder negativ sein kann.

Das durch eine Vergitterung gebeugte Licht wird durch das Summieren des Lichtes gefunden, das von jedem der Elemente gebeugt ist, und ist im Wesentlichen eine Gehirnwindung der Beugung und Einmischungsmuster.

Die Zahl zeigt das durch 2-Elemente- und 5-Elemente-gratings gebeugte Licht, wo der knirschende Abstand dasselbe ist; es kann gesehen werden, dass die Maxima in derselben Position sind, aber die ausführlichen Strukturen der Intensitäten sind verschieden.

Luftmuster wird gesehen.]]

Kreisförmige Öffnung

Die Fernbereich-Beugung eines Flugzeug-Welle-Ereignisses auf einer kreisförmigen Öffnung wird häufig die Luftplatte genannt. Die Schwankung in der Intensität mit dem Winkel wird durch gegeben

:

wo des Radius der kreisförmigen Öffnung, k zu sein, 2π/λ gleich ist und J eine Funktion von Bessel ist. Je kleiner die Öffnung, desto größer die Punkt-Größe in einer gegebenen Entfernung und das größere die Abschweifung der gebeugten Balken.

Allgemeine Öffnung

Die Welle, die aus einer Punkt-Quelle erscheint, hat Umfang an der Position r, der durch die Lösung der Frequenzbereichswellengleichung für eine Punkt-Quelle (Die Helmholtz Gleichung), gegeben wird

:

wo die 3-dimensionale Delta-Funktion ist. Die Delta-Funktion hat nur radiale Abhängigkeit, so vereinfacht der Maschinenbediener von Laplace (auch bekannt als Skalarlaplacian) im kugelförmigen Koordinatensystem dazu (sieh del in zylindrischen und kugelförmigen Koordinaten)

:

Durch den direkten Ersatz, wie man sogleich zeigen kann, ist die Lösung dieser Gleichung die Funktion des Skalargreens, die im kugelförmigen Koordinatensystem (und das Verwenden der Physik-Zeittagung) ist:

:

Diese Lösung nimmt an, dass die Delta-Funktionsquelle am Ursprung gelegen wird. Wenn die Quelle an einem willkürlichen Quellpunkt gelegen wird, der durch den Vektoren angezeigt ist, und der Feldpunkt am Punkt gelegen wird, dann können wir die Funktion des Skalargreens (für die willkürliche Quellposition) als vertreten:

:

Deshalb, wenn ein elektrisches Feld, E (x, y) Ereignis auf der Öffnung ist, wird das durch diesen Öffnungsvertrieb erzeugte Feld durch das Oberflächenintegral gegeben:

:

wo der Quellpunkt in der Öffnung durch den Vektoren gegeben wird

:

Im weiten Feld, worin die parallele Strahl-Annäherung, die Funktion des Grüns, verwendet werden kann

:

vereinfacht zu

:

wie in der Zahl nach rechts gesehen werden kann (klicken Sie, um sich zu vergrößern).

Der Ausdruck für die weite Zone (Gebiet von Fraunhofer) Feld wird

:

Jetzt, seitdem

:

und

:

der Ausdruck für das Gebiet-Feld von Fraunhofer von einer planaren Öffnung wird jetzt,

:

Das Lassen,

:und:

das Gebiet-Feld von Fraunhofer der planaren Öffnung nimmt an, dass die Form eines Fouriers umgestaltet

:

Im Fernbereich / Gebiet von Fraunhofer wird das der räumliche Fourier verwandeln sich vom Öffnungsvertrieb. Der Grundsatz von Huygens, wenn angewandt, auf eine Öffnung sagt einfach, dass das Fernbereich-Beugungsmuster der räumliche Fourier ist, verwandeln sich der Öffnungsgestalt, und das ist ein direktes Nebenprodukt, die Annäherung der parallelen Strahlen zu verwenden, die zum Tun einer Flugzeug-Welle-Zergliederung der Öffnungsflugzeug-Felder identisch ist (sieh Optik von Fourier).

Fortpflanzung eines Laserbalkens

Der Weg, in den sich das Profil eines Laserbalkens ändert, weil es sich fortpflanzt, wird durch die Beugung bestimmt. Der Produktionsspiegel des Lasers ist eine Öffnung, und die nachfolgende Balken-Gestalt wird durch diese Öffnung bestimmt. Folglich, je kleiner der Produktionsbalken, desto schneller es abweicht.

Paradoxerweise ist es möglich, die Abschweifung eines Laserbalkens durch die erste Erweiterung davon mit einer konvexer Linse zu reduzieren, und es dann mit einer zweiten konvexen Linse zusammenfallen zu lassen, deren Brennpunkt mit dieser der ersten Linse zusammenfallend ist. Der resultierende Balken hat eine größere Öffnung, und folglich eine niedrigere Abschweifung.

Beugungsbeschränkte Bildaufbereitung

Die Fähigkeit eines Bildaufbereitungssystems, Detail aufzulösen, wird durch die Beugung schließlich beschränkt. Das ist, weil ein Flugzeug-Welle-Ereignis auf einer kreisförmigen Linse oder Spiegel, wie beschrieben, oben gebeugt wird. Das Licht wird zu einem Punkt nicht eingestellt, aber bildet eine Luftplatte, die einen Hauptpunkt im im Brennpunkt stehenden Flugzeug mit dem Radius zur ersten Null von hat

:

wo λ die Wellenlänge des Lichtes ist und N die F-Zahl (im Brennpunkt stehende Länge ist, die durch das Diameter geteilt ist) von der Bildaufbereitungsoptik. Im Gegenstand-Raum ist die entsprechende winkelige Entschlossenheit

:

wo D das Diameter des Eingangsschülers der Bildaufbereitungslinse (z.B, von einem Hauptspiegel eines Fernrohrs) ist.

Zwei Punkt-Quellen werden jeder ein Luftmuster erzeugen - sieh das Foto eines binären Sterns. Da die Punkt-Quellen zusammen näher rücken, werden die Muster anfangen zu überlappen, und schließlich werden sie sich verschmelzen, um ein einzelnes Muster zu bilden, in welchem Fall die zwei Punkt-Quellen im Image nicht aufgelöst werden können. Das Rayleigh Kriterium gibt an, dass, wie man betrachten kann, zwei Punkt-Quellen auflösbar sind, wenn die Trennung der zwei Images mindestens der Radius der Luftplatte ist, d. h. wenn das erste Minimum von man mit dem Maximum vom anderen zusammenfällt.

So, je größer die Öffnung der Linse und das kleinere die Wellenlänge, desto feiner die Entschlossenheit eines Bildaufbereitungssystems. Das ist, warum Fernrohre sehr große Linsen oder Spiegel haben, und warum optische Mikroskope im Detail beschränkt werden, das sie sehen können.

Fleck-Muster

Das Fleck-Muster, das gesehen wird, wenn man einen Laserzeigestock verwendet, ist ein anderes Beugungsphänomen. Es ist ein Ergebnis des superpostion von vielen Wellen mit verschiedenen Phasen, die erzeugt werden, wenn ein Laserbalken eine raue Oberfläche illuminiert. Sie tragen zusammen bei, um eine resultierende Welle zu geben, deren Umfang, und deshalb Intensität zufällig ändert.

Muster

Mehrere qualitative Beobachtungen können aus der Beugung im Allgemeinen gemacht werden:

• Der winkelige Abstand der Eigenschaften im Beugungsmuster ist zu den Dimensionen des Gegenstands umgekehrt proportional, der die Beugung verursacht. Mit anderen Worten: Je kleiner der beugende Gegenstand, desto 'breiter' das resultierende Beugungsmuster, und umgekehrt. (Genauer trifft das auf die Sinus der Winkel zu.)
• Die Beugungswinkel sind invariant unter dem Schuppen; d. h. sie hängen nur vom Verhältnis der Wellenlänge zur Größe des beugenden Gegenstands ab.
• Wenn der beugende Gegenstand eine periodische Struktur zum Beispiel in einer Beugungsvergitterung hat, werden die Eigenschaften allgemein schärfer. Die dritte Zahl zeigt zum Beispiel einen Vergleich eines Musters des doppelten Schlitzes mit einem Muster, das durch fünf Schlitze, beide Sätze von Schlitzen gebildet ist, die denselben Abstand, zwischen dem Zentrum eines Schlitzes und dem folgenden haben.

Partikel-Beugung

Quant-Theorie sagt uns, dass jede Partikel Welle-Eigenschaften ausstellt. Insbesondere massive Partikeln können sich einmischen und deshalb beugen. Die Beugung von Elektronen und Neutronen hat als eines der starken Argumente für die Quant-Mechanik gestanden. Die mit einer Partikel vereinigte Wellenlänge ist die Wellenlänge von de Broglie

:

wo h die Konstante von Planck ist und p der Schwung der Partikel (Masse × Geschwindigkeit für schleppende Partikeln) ist.

Für die meisten makroskopischen Gegenstände ist diese Wellenlänge so kurz, dass es nicht bedeutungsvoll ist, um eine Wellenlänge ihnen zuzuteilen. Ein Natriumsatom, das an ungefähr 30,000 m/s reist, würde eine Wellenlänge von De Broglie von ungefähr 50 pico Metern haben.

Weil die Wellenlänge für sogar den kleinsten von makroskopischen Gegenständen äußerst klein ist, ist die Beugung von Sache-Wellen nur für kleine Partikeln, wie Elektronen, Neutronen, Atome und kleine Moleküle sichtbar. Die kurze Wellenlänge dieser Sache-Wellen macht sie ideal angepasst, um die Atomkristallstruktur von Festkörpern und großen Molekülen wie Proteine zu studieren.

Wie man

auch zeigte, haben relativ größere Moleküle wie buckyballs gebeugt.

Beugung von Bragg

Die Beugung von einer dreidimensionalen periodischen Struktur wie Atome in einem Kristall wird Beugung von Bragg genannt.

Es ist dem ähnlich, was vorkommt, wenn Wellen von einer Beugungsvergitterung gestreut werden. Beugung von Bragg ist eine Folge der Einmischung zwischen Wellen, die von verschiedenen Kristallflugzeugen nachdenken.

Die Bedingung der konstruktiven Einmischung wird durch das Gesetz von Bragg gegeben:

:wo

:λ ist die Wellenlänge,

:d ist die Entfernung zwischen Kristallflugzeugen,

:θ ist der Winkel der gebeugten Welle.

:and M ist eine als die Ordnung des gebeugten Balkens bekannte ganze Zahl.

Beugung von Bragg kann mit entweder dem Licht der sehr kurzen Wellenlänge wie Röntgenstrahlen oder den Sache-Wellen wie Neutronen ausgeführt werden (und Elektronen), wessen Wellenlänge auf der Ordnung (oder viel kleiner ist als) der Atomabstand. Das erzeugte Muster gibt Information der Trennungen von crystallographic Flugzeugen d, ein erlaubend, die Kristallstruktur abzuleiten. Beugungsunähnlichkeit, in Elektronmikroskopen und X-Topografie-Geräten insbesondere ist auch ein starkes Werkzeug, um individuelle Defekte und lokale Beanspruchungsfelder in Kristallen zu untersuchen.

Kohärenz

Die Beschreibung der Beugung verlässt sich auf die Einmischung von Wellen, die von derselben Quelle ausgehen, die verschiedene Pfade zu demselben Punkt auf einem Schirm bringt. In dieser Beschreibung ist der Unterschied in der Phase zwischen Wellen, die verschiedene Pfade genommen haben, nur von der wirksamen Pfad-Länge abhängig. Das zieht die Tatsache nicht in Betracht, dass Wellen, die den Schirm zur gleichen Zeit erreichen, von der Quelle zu verschiedenen Zeiten ausgestrahlt wurden. Die anfängliche Phase, mit der die Quelle Wellen ausstrahlt, kann sich mit der Zeit auf eine unvorhersehbare Weise ändern. Das bedeutet, dass Wellen, die von der Quelle zuweilen ausgestrahlt sind, die einzeln zu weit sind, ein unveränderliches Einmischungsmuster nicht mehr bilden können, da die Beziehung zwischen ihren Phasen nicht mehr unabhängige Zeit ist.

Die Länge, über die die Phase in einem Lichtstrahl aufeinander bezogen wird, wird die Kohärenz-Länge genannt. In der Größenordnung von der Einmischung, um vorzukommen, muss der Pfad-Länge-Unterschied kleiner sein als die Kohärenz-Länge. Das wird manchmal geisterhafte Kohärenz genannt, weil sie mit der Anwesenheit verschiedener Frequenzbestandteile in der Welle verbunden ist. Im Fall vom durch einen Atomübergang ausgestrahlten Licht ist die Kohärenz-Länge mit der Lebenszeit des aufgeregten Staates verbunden, von dem das Atom seinen Übergang gemacht hat.

Wenn Wellen von einer verlängerten Quelle ausgestrahlt werden, kann das zu Inkohärenz in der transversal Richtung führen. Wenn man auf eine böse Abteilung eines Lichtstrahls schaut, wird die Länge, über die die Phase aufeinander bezogen wird, die Querkohärenz-Länge genannt. Im Fall vom doppelten Schlitz-Experiment von Jungem würde das bedeuten, dass, wenn die Querkohärenz-Länge kleiner ist als der Abstand zwischen den zwei Schlitzen, das resultierende Muster auf einem Schirm wie zwei einzelne Schlitz-Beugungsmuster aussehen würde.

Im Fall von Partikeln wie Elektronen, Neutronen und Atome, ist die Kohärenz-Länge mit dem Raumausmaß der Welle-Funktion verbunden, die die Partikel beschreibt.

Siehe auch

• Atmosphärische Beugung
• Beugung von Bragg
• Albtraum von Brocken
• Wolkenschillern
• Beugungsformalismus
• Beugung, die knirscht
• Beugungsgrenze
• Diffractometer
• Dynamische Theorie der Beugung
• Elektronbeugung
• Beugung von Fraunhofer
• Beugung von Fresnel
• Fresnel imager
• Zahl von Fresnel
• Zone von Fresnel
• Neutronbeugung
• Prisma
• Puder-Beugung
• Brechung
• Beugung von Schaefer-Bergmann
• Dünn gemachter Reihe-Fluch
• Röntgenstrahl-Zerstreuen-Techniken

Links

• Beugung, Ri Kanalvideo, Dezember 2011
• Beugung und Kristallographie für Anfänger
• Sensoren "Outresolve" Linsen?; auf der Linse und Sensorentschlossenheitswechselwirkung.
• Beugung und Akustik.
• Beugung in der Fotografie.
• Auf der Beugung an MathPages.
• Beugungsmuster-Rechenmaschinen am Wolfram-Demonstrationsprojekt
• Wellenoptik - Ein Kapitel eines Online-Lehrbuches.
• 2. Welle Java applet - Anzeigebeugungsmuster von verschiedenen Schlitz-Konfigurationen.
• Beugung Java applet - Anzeigebeugungsmuster von verschiedenen 2. Öffnungen.
• Beugungsannäherungen haben - MIT Seite illustriert, die die verschiedenen Annäherungen in der Beugung illustriert und intuitiv das Regime von Fraunhofer von der Perspektive der geradlinigen Systemtheorie erklärt.
• Lücke-Hindernis-Ecke - javanische Simulation der Beugung der Wasserwelle.
• Google Karten - Satellitenimage der Zugang-Ozeanwelle-Beugung von Panamakanal.
• Google Karten und Karten von Bing - Luftfoto von Wellen, die durch Seebarrieren beugen, die auf See in Norfolk, das Vereinigte Königreich Jeden Reiz verlieren.
• Beugungseffekten
• Eine Einführung in den Wigner Vertrieb in der geometrischen Optik
• DoITPoMS lehrend und das Lernen des Pakets - Beugung und Bildaufbereitung
• Zeichentrickfilme, die Beugung durch QED demonstrieren
• FDTD Zeichentrickfilm der einzelnen Schlitz-Beugung auf YouTube