In der Physik ist die Wellenlänge einer sinusförmigen Welle die Raumperiode der Welle — die Entfernung, über die sich die Gestalt der Welle wiederholt.

Es wird gewöhnlich durch das Betrachten der Entfernung zwischen entsprechenden Konsekutivpunkten derselben Phase, wie Kämme, Tröge oder Nulldurchgänge bestimmt, und ist eine Eigenschaft sowohl von Reisen-Wellen als auch von stehenden Wellen, sowie anderen Raumwelle-Mustern. Wellenlänge wird durch das griechische Brief-Lambda (λ) allgemein benannt. Das Konzept kann auch auf periodische Wellen der nichtsinusförmigen Gestalt angewandt werden.

Der Begriff Wellenlänge wird auch manchmal auf abgestimmte Wellen, und auf die sinusförmigen Umschläge von abgestimmten Wellen oder durch die Einmischung von mehreren sinusoids gebildeten Wellen angewandt. Die SI-Einheit der Wellenlänge ist der Meter.

Eine sinusförmige Welle annehmend, die sich mit einer festen Welle-Geschwindigkeit bewegt, ist Wellenlänge zur Frequenz umgekehrt proportional: Wellen mit höheren Frequenzen haben kürzere Wellenlängen, und niedrigere Frequenzen haben längere Wellenlängen.

Beispiele von Welle ähnlichen Phänomenen sind Schallwellen, Licht und Wasserwellen. Eine Schallwelle ist eine Schwankung im Luftdruck, während im Licht und der anderen elektromagnetischen Radiation sich die Kraft des elektrischen und des magnetischen Feldes ändert. Wasserwellen sind Schwankungen in der Höhe einer Wassermasse. In einem Kristallgitter-Vibrieren ändern sich Atompositionen.

Wellenlänge ist ein Maß der Entfernung zwischen Wiederholungen einer Gestalt-Eigenschaft wie Spitzen, Täler, oder Nulldurchgänge, nicht ein Maß dessen, wie weit sich jede gegebene Partikel bewegt. Zum Beispiel in sinusförmigen Wellen über tiefes Wasser bewegt sich eine Partikel im Wasser in einem Kreis desselben Diameters wie die Welle-Höhe, die zur Wellenlänge ohne Beziehung ist.

Sinusförmige Wellen

In geradlinigen Medien kann jedes Welle-Muster in Bezug auf die unabhängige Fortpflanzung von sinusförmigen Bestandteilen beschrieben werden. Durch die Wellenlänge λ einer sinusförmigen Wellenform, die mit der unveränderlichen Geschwindigkeit v reist, wird gegeben:

:

wo v die Phase-Geschwindigkeit (Umfang der Phase-Geschwindigkeit) von der Welle genannt wird und f die Frequenz der Welle ist. In einem dispersive Medium hängt die Frequenz von der Wellenlänge der Welle, und entsprechend Wellen mit dem verschiedenen &lambda ab; im Allgemeinen wird mit einer verschiedenen Geschwindigkeit v. reisen

Im Fall von der elektromagnetischen Radiation — wie Licht — im freien Raum ist die Phase-Geschwindigkeit die Geschwindigkeit des Lichtes, über 3×10 m/s. So ist die Wellenlänge einer elektromagnetischen 100-MHz-(radio)-Welle über: 3×10 m/s geteilt durch 10 Hz = 3 Meter. Die Wellenlänge von sichtbaren leichten Reihen vom Tiefrot, ungefähr 700 nm, zum Violett, ungefähr 400 nm (für andere Beispiele, sehen elektromagnetisches Spektrum).

Für Schallwellen in Luft ist die Geschwindigkeit des Tons 343 m/s (am Zimmer atmosphärischer und Temperaturdruck). Die Wellenlängen von gesunden Frequenzen, die zum menschlichen Ohr (20 Hz 20 Kilohertz) hörbar sind, sind so zwischen etwa 17 M und 17 Mm beziehungsweise. Bemerken Sie, dass die Wellenlängen im hörbaren Ton viel länger sind als diejenigen im sichtbaren Licht.

Stehende Wellen

Eine stehende Welle ist eine wellenförmige Bewegung, die in einem Platz bleibt. Eine sinusförmige stehende Welle schließt stationäre Punkte keiner Bewegung, genannt Knoten ein, und die Wellenlänge ist zweimal die Entfernung zwischen Knoten.

Die obere Zahl zeigt drei stehende Wellen in einem Kasten. Wie man betrachtet, verlangen die Wände des Kastens, dass die Welle Knoten an den Wänden des Kastens (ein Beispiel von Grenzbedingungen) Bestimmung hat, die Wellenlängen erlaubt wird. Zum Beispiel, für eine elektromagnetische Welle, wenn der Kasten ideale Metallwände, die Bedingung für Knoten an den Wandergebnissen hat, weil die Metallwände kein tangentiales elektrisches Feld unterstützen können, die Welle zwingend, Nullumfang an der Wand zu haben.

Die stationäre Welle kann als die Summe von zwei reisenden sinusförmigen Wellen entgegengesetzt geleiteter Geschwindigkeiten angesehen werden. Folglich ist Wellenlänge, Periode und Welle-Geschwindigkeit ebenso für eine Reisen-Welle verbunden. Zum Beispiel kann die Geschwindigkeit des Lichtes von der Beobachtung von stehenden Wellen in einem Metallkasten bestimmt werden, der ein ideales Vakuum enthält.

Mathematische Darstellung

Das Reisen sinusförmige Wellen wird häufig mathematisch in Bezug auf ihre Geschwindigkeit v (in der x Richtung), Frequenz f und Wellenlänge λ als vertreten:

:

wo y der Wert der Welle an jeder Position x und Zeit t ist, und A der Umfang der Welle ist. Sie werden auch in Bezug auf (radian) wavenumber k (Zeiten das Gegenstück der Wellenlänge) und winkelige Frequenz ω (Zeiten die Frequenz) als allgemein ausgedrückt:

:

in dem Wellenlänge und wavenumber mit der Geschwindigkeit und Frequenz als verbunden sind:

:oder:

In der zweiten Form, die oben gegeben ist, wird die Phase häufig zu, durch das Ersetzen des wavenumber k mit einem Welle-Vektoren verallgemeinert, der die Richtung und wavenumber einer Flugzeug-Welle im 3-Räume-, parametrisierten durch den Positionsvektoren r angibt. In diesem Fall ist der wavenumber k, der Umfang von k, noch in derselben Beziehung mit der Wellenlänge, die so oben mit v gezeigt ist, der wird interpretiert wie Skalargeschwindigkeit in der Richtung auf den Welle-Vektoren. Die erste Form, mit der gegenseitigen Wellenlänge in der Phase, verallgemeinert als leicht zu einer Welle in einer willkürlichen Richtung nicht.

Generalisationen zu sinusoids anderer Phasen, und zum Komplex exponentials, sind auch üblich; sieh Flugzeug-Welle. Die typische Tagung, die Kosinus-Phase statt der Sinus-Phase zu verwenden, wenn sie eine Welle beschreibt, basiert auf der Tatsache, dass der Kosinus der echte Teil des Komplexes ist, der in der Welle Exponential-

ist:

Allgemeine Medien

Die Geschwindigkeit einer Welle hängt vom Medium ab, in dem sie sich fortpflanzt. Insbesondere die Geschwindigkeit des Lichtes in einem Medium ist niedriger als im Vakuum, was bedeutet, dass dieselbe Frequenz einer kürzeren Wellenlänge im Medium entsprechen wird als im Vakuum, wie gezeigt, in der Zahl am Recht.

Diese Änderung in der Geschwindigkeit nach dem Eingehen in ein Medium verursacht Brechung oder eine Änderung in der Richtung von Wellen, die auf die Schnittstelle zwischen Medien in einem Winkel stoßen. Für elektromagnetische Wellen wird diese Änderung im Winkel der Fortpflanzung durch das Gesetz von Snell geregelt.

Die Welle-Geschwindigkeit in einem Medium kann sich nicht nur davon in einem anderen unterscheiden, aber die Geschwindigkeit ändert sich normalerweise mit der Wellenlänge. Infolgedessen ändert sich die Änderung in der Richtung nach dem Eingehen in ein verschiedenes Medium mit der Wellenlänge der Welle.

Für elektromagnetische Wellen wird die Geschwindigkeit bei einem Medium durch seinen Brechungsindex gemäß geregelt

:

wo c die Geschwindigkeit des Lichtes im Vakuum ist und n (λ) der Brechungsindex des Mediums an der Wellenlänge λ ist, wo der Letztere im Vakuum aber nicht im Medium gemessen wird. Die entsprechende Wellenlänge im Medium ist

:

Wenn Wellenlängen der elektromagnetischen Radiation angesetzt werden, ist die Wellenlänge im Vakuum gewöhnlich beabsichtigt, wenn die Wellenlänge als die Wellenlänge in einem anderen Medium nicht spezifisch identifiziert wird. In der Akustik, wo ein Medium für die Wellen notwendig ist, um zu bestehen, wird der Wellenlänge-Wert für ein angegebenes Medium gegeben.

Die Schwankung in der Geschwindigkeit des Lichtes mit der Vakuumwellenlänge ist als Streuung bekannt, und ist auch für das vertraute Phänomen verantwortlich, in dem Licht in Teilfarben durch ein Prisma getrennt wird. Trennung kommt vor, wenn sich der Brechungsindex innerhalb des Prismas mit der Wellenlänge ändert, so pflanzen sich verschiedene Wellenlängen mit verschiedenen Geschwindigkeiten innerhalb des Prismas fort, sie veranlassend, in verschiedenen Winkeln zu brechen.

Ungleichförmige Medien

Wellenlänge kann ein nützliches Konzept sein, selbst wenn die Welle im Raum nicht periodisch ist. Zum Beispiel, in einer Ozeanwelle-Nähern-Küste, die in der Zahl, die eingehende Welle undulates mit einer unterschiedlichen lokalen Wellenlänge gezeigt ist, die teilweise von der Tiefe des Meeresbodens im Vergleich zur Welle-Höhe abhängt. Die Analyse der Welle kann auf den Vergleich der lokalen Wellenlänge mit der lokalen Wassertiefe basieren.

Wellen, die rechtzeitig sinusförmig sind, aber sich durch ein Medium fortpflanzen, dessen sich Eigenschaften mit der Position ändern (ein inhomogeneous Medium) können sich an einer Geschwindigkeit fortpflanzen, die sich mit der Position ändert, und infolgedessen im Raum nicht sinusförmig sein kann. Die Zahl am Recht zeigt ein Beispiel. Da sich die Welle verlangsamt, wird die Wellenlänge kürzer und die Umfang-Zunahmen; nach einem Platz der maximalen Antwort wird die kurze Wellenlänge mit einem hohen Verlust vereinigt, und die Welle stirbt aus.

Die Analyse von Differenzialgleichungen solcher Systeme wird häufig ungefähr, mit der WKB Methode (auch bekannt als der Liouville-grünen Methode) getan. Die Methode integriert Phase durch den Raum mit einem lokalen wavenumber, der als das Anzeigen einer "lokalen Wellenlänge" der Lösung als eine Funktion der Zeit und Raums interpretiert werden kann.

Diese Methode behandelt das System lokal, als ob es mit den lokalen Eigenschaften gleichförmig war; insbesondere die lokale mit einer Frequenz vereinigte Welle-Geschwindigkeit ist das einzige Ding musste den entsprechenden lokalen wavenumber oder die Wellenlänge schätzen. Außerdem schätzt die Methode einen sich langsam ändernden Umfang, um andere Einschränkungen der Gleichungen oder des physischen Systems, solcher bezüglich der Bewahrung der Energie in der Welle zu befriedigen.

Kristalle

Wellen in kristallenen Festkörpern sind nicht dauernd, weil sie aus Vibrationen von getrennten in einem regelmäßigen Gitter eingeordneten Partikeln zusammengesetzt werden. Das erzeugt aliasing, weil, wie man betrachten kann, dasselbe Vibrieren eine Vielfalt von verschiedenen Wellenlängen, wie gezeigt, in der Zahl hat. Beschreibungen mit mehr als einer dieser Wellenlängen sind überflüssig; es ist herkömmlich, um die längste Wellenlänge zu wählen, die das Phänomen passt. Die Reihe von Wellenlängen, die genügend sind, um eine Beschreibung aller möglichen Wellen in einem kristallenen Medium zur Verfügung zu stellen, entspricht den auf die Zone von Brillouin beschränkten Welle-Vektoren.

Diese Unbegrenztheit in der Wellenlänge in Festkörpern ist in der Analyse von Welle-Phänomenen wie Energiebänder und Gitter-Vibrationen wichtig. Es ist zum aliasing eines Signals mathematisch gleichwertig, das an getrennten Zwischenräumen probiert wird.

Allgemeinere Wellenformen

Das Konzept der Wellenlänge wird meistenteils auf den sinusförmigen, oder fast sinusförmige, Wellen angewandt, weil in einem geradlinigen System der sinusoid die einzigartige Gestalt ist, die sich ohne Gestalt-Änderung - gerade eine Phase-Änderung und potenziell eine Umfang-Änderung fortpflanzt. Die Wellenlänge (oder wechselweise wavenumber oder Welle-Vektor) ist eine Charakterisierung der Welle im Raum, der funktionell mit seiner Frequenz, wie beschränkt, durch die Physik des Systems verbunden ist. Sinusoids sind die einfachsten Reisen-Welle-Lösungen, und kompliziertere Lösungen können durch die Überlagerung aufgebaut werden.

Im speziellen Fall von gleichförmigen Medien ohne Streuungen pflanzen sich Wellen außer sinusoids mit der unveränderlichen Gestalt und unveränderlichen Geschwindigkeit fort. In bestimmten Fällen können Wellen der unveränderlichen Gestalt auch in nichtlinearen Medien vorkommen; zum Beispiel zeigt die Zahl Ozeanwellen in seichtem Wasser, die schärfere Kämme haben und Trögen schmeicheln als diejenigen eines sinusoid, der für eine cnoidal Welle, eine so genannte Reisen-Welle typisch ist, weil es von Jacobi elliptische Funktion der M th Ordnung, gewöhnlich angezeigt als beschrieben wird. Ozeanwellen des großen Umfangs mit bestimmten Gestalten können sich unverändert wegen Eigenschaften des nichtlinearen Oberflächenwelle-Mediums fortpflanzen.

Wenn eine Reisen-Welle eine feste Gestalt hat, die sich im Raum oder rechtzeitig wiederholt, ist es eine periodische Welle. Solche Wellen werden manchmal betrachtet als, eine Wellenlänge zu haben, wenn auch sie nicht sinusförmig sind. Wie gezeigt, in der Zahl wird Wellenlänge zwischen entsprechenden Konsekutivpunkten auf der Wellenform gemessen.

In allgemeineren geradlinigen Medien (d. h. dispersive Medien), wird sich eine Welle, die rechtzeitig periodisch ist, im Raum nicht notwendigerweise wiederholen, so kann es keine bestimmte Wellenlänge haben. Solche Wellen werden normalerweise in sinusförmige Wellen über eine Reihe von Fourier rechtzeitig, analysiert

so dass die verschiedenen Fortpflanzungsgeschwindigkeiten und Wellenlängen jedes sinusförmigen Bestandteils getrennt behandelt werden können. Wenn eine Welle mit einer Periode T periodisch ist, dann einem Beobachter an jeder festen Position ändert sich der Umfang der Welle rechtzeitig und wiederholt sich mit dieser Periode; aber dessen Gestalt sich periodische Bewegung mit der Position ändert. Während jeder Periode passiert eine Zahl der ganzen Zahl von Wellenlängen jedes sinusförmigen Bestandteils der periodischen Welle dem Beobachter, aber mit verschiedenen Verhältnisphasen an verschiedenen Beobachter-Positionen, wenn das Medium dispersive ist.

Welle-Pakete

Lokalisierte Welle-Pakete, "Brüche" des Wellenschlags, wohin jedes Welle-Paket als eine Einheit reist, finden Anwendung in vielen Feldern der Physik; der Begriff einer Wellenlänge kann auch auf diese Welle-Pakete angewandt werden.

Das Welle-Paket hat einen Umschlag, der den gesamten Umfang der Welle beschreibt; innerhalb des Umschlags wird die Entfernung zwischen angrenzenden Spitzen oder Trögen manchmal eine lokale Wellenlänge genannt. Ein Beispiel wird in der Zahl gezeigt. Im Allgemeinen bewegt sich der Umschlag des Welle-Pakets mit einer verschiedenen Geschwindigkeit als die konstituierenden Wellen.

Mit der Analyse von Fourier können Welle-Pakete in unendliche Summen (oder Integrale) von sinusförmigen Wellen von verschiedenem wavenumbers oder Wellenlängen analysiert werden.

Louis de Broglie hat verlangt, dass alle Partikeln mit einem spezifischen Wert des Schwungs p eine Wellenlänge &lambda haben; = h/p, wo h die Konstante von Planck ist. Diese Hypothese war an der Basis der Quant-Mechanik. Heutzutage wird diese Wellenlänge die Wellenlänge von de Broglie genannt. Zum Beispiel haben die Elektronen in einer CRT-Anzeige eine Wellenlänge von De Broglie von ungefähr 10 M. Um die Welle-Funktion für solch eine Partikel zu verhindern, die über den ganzen Raum wird ausbreitet, hat de Broglie vorgehabt, Welle-Pakete zu verwenden, um Partikeln zu vertreten, die im Raum lokalisiert werden. Die Raumausbreitung des Welle-Pakets und die Ausbreitung des wavenumbers von sinusoids, die das Paket zusammensetzen, entsprechen den Unklarheiten in der Position und Schwung der Partikel, dessen Produkt durch den Unklarheitsgrundsatz von Heisenberg begrenzt wird.

Einmischung und Beugung

Einmischung des doppelten Schlitzes

Wenn sinusförmige Wellenformen beitragen, können sie einander (konstruktive Einmischung) verstärken oder einander (zerstörende Einmischung) abhängig von ihrer Verhältnisphase annullieren. Dieses Phänomen wird im interferometer verwendet. Ein einfaches Beispiel ist ein Experiment wegen Youngs, wo Licht durch zwei Schlitze passiert wird.

Wie gezeigt, in der Zahl wird Licht durch zwei Schlitze und Scheine auf einem Schirm passiert. Der Pfad des Lichtes zu einer Position auf dem Schirm ist für die zwei Schlitze verschieden, und hängt vom Winkel θ ab der Pfad macht mit dem Schirm. Wenn wir annehmen, dass der Schirm von den Schlitzen weit genug ist (d. h. ist s im Vergleich zur Schlitz-Trennung d groß) dann die Pfade sind fast parallel, und der Pfad-Unterschied ist einfach d Sünde θ. Entsprechend ist die Bedingung für die konstruktive Einmischung:

:

wo M eine ganze Zahl ist, und für die zerstörende Einmischung ist:

:

So, wenn die Wellenlänge des Lichtes bekannt ist, kann die Schlitz-Trennung vom Einmischungsmuster oder den Fransen, und umgekehrt bestimmt werden.

Für vielfache Schlitze ist das Muster

:

wo q die Zahl von Schlitzen ist, und g die unveränderliche Vergitterung ist. Der erste Faktor, ich, ist das Ergebnis des einzelnen Schlitzes, das den schneller unterschiedlichen zweiten Faktor abstimmt, der von der Zahl von Schlitzen und ihrem Abstand abhängt. In der Zahl bin ich auf die Einheit, eine sehr raue Annäherung gesetzt worden.

Es sollte bemerkt werden, dass die Wirkung der Einmischung ist, das Licht neu zu verteilen, so wird die im Licht enthaltene Energie gerade nicht verändert, wo es auftaucht.

Beugung des einzelnen Schlitzes

Der Begriff des Pfad-Unterschieds und der konstruktiven oder zerstörenden Einmischung, die oben für das Experiment des doppelten Schlitzes verwendet ist, gilt ebenso für die Anzeige eines einzelnen Schlitzes des auf einem Schirm abgefangenen Lichtes. Das Hauptergebnis dieser Einmischung ist, das Licht vom schmalen Schlitz in ein breiteres Image auf dem Schirm auszudehnen. Dieser Vertrieb der Welle-Energie wird Beugung genannt.

Zwei Typen der Beugung, sind abhängig von Trennung zwischen der Quelle und dem Schirm bemerkenswert: Beugung von Fraunhofer oder Fernbereich-Beugung an großen Trennungen und Beugung von Fresnel oder Nah-Feldbeugung an nahen Trennungen.

In der Analyse des einzelnen Schlitzes wird die Nichtnullbreite des Schlitzes in Betracht gezogen, und jeder Punkt in der Öffnung wird als die Quelle eines Beitrags zum Lichtstrahl (die Elementarwellen von Huygen) genommen. Auf dem Schirm hat das Licht, das von jeder Position innerhalb des Schlitzes ankommt, eine verschiedene Pfad-Länge, obgleich vielleicht ein sehr kleiner Unterschied. Folglich kommt Einmischung vor.

Im Beugungsmuster von Fraunhofer, das von einem einzelnen Schlitz innerhalb einer Annäherung des kleinen Winkels genug weit ist, hat sich die Intensität ausgebreitet S ist mit der Position x über eine karierte Sinc-Funktion verbunden:

:  with 

wo L die Schlitz-Breite ist, ist R die Entfernung des Musters (auf dem Schirm) vom Schlitz, und λ ist die Wellenlänge des verwendeten Lichtes. Die Funktion S hat Nullen, wo u eine ganze Nichtnullzahl ist, wo an X-Werten an einem Trennungsverhältnis zur Wellenlänge sind.

Beugungsbeschränkte Entschlossenheit

Beugung ist die grundsätzliche Beschränkung auf die Auflösungsmacht von optischen Instrumenten, wie Fernrohre (einschließlich radiotelescopes) und Mikroskope.

Für eine kreisförmige Öffnung ist der Beugungsbeschränkte Bildpunkt als eine Luftplatte bekannt; die Entfernung x in der Beugungsformel des einzelnen Schlitzes wird durch die radiale Entfernung r ersetzt, und der Sinus wird durch 2J ersetzt, wo J eine erste Ordnung Funktion von Bessel ist.

Die auflösbare Raumgröße von durch ein Mikroskop angesehenen Gegenständen wird gemäß dem Kriterium von Rayleigh, dem Radius zur ersten Null der Luftplatte zu einer Größe beschränkt, die zur Wellenlänge des Lichtes proportional ist, verwendet, und abhängig von der numerischen Öffnung:

:

wo die numerische Öffnung bezüglich θ definiert wird, der der Halbwinkel des Kegels von durch das Mikroskop-Ziel akzeptierten Strahlen ist.

Die winkelige Größe des hellen Hauptteils (Radius zur ersten Null der Luftplatte) des Images, das durch eine kreisförmige Öffnung, ein Maß meistens gebeugt ist, das für Fernrohre und Kameras verwendet ist, ist:

:

wo λ die Wellenlänge der Wellen ist, die für die Bildaufbereitung, D das Eingangsschülerdiameter des Bildaufbereitungssystems in denselben Einheiten eingestellt werden, und die winkelige Entschlossenheit δ in radians ist.

Als mit anderen Beugungsmustern, den Muster-Skalen im Verhältnis zur Wellenlänge, so können kürzere Wellenlängen zu höherer Entschlossenheit führen.

Subwellenlänge

Der Begriff Subwellenlänge wird gebraucht, um einen Gegenstand zu beschreiben, der eine oder mehr Dimensionen hat, die kleiner sind als die Länge der Welle, mit der der Gegenstand aufeinander wirkt. Zum Beispiel, der Begriff Subwellenlänge-Diameter optische Faser bedeutet eine optische Faser, deren Diameter weniger ist als die Wellenlänge des leichten Fortpflanzens dadurch.

Eine Subwellenlänge-Partikel ist eine Partikel, die kleiner ist als die Wellenlänge des Lichtes, mit dem es aufeinander wirkt (sieh Rayleigh sich zerstreuen). Subwellenlänge-Öffnungen sind Löcher, die kleiner sind als die Wellenlänge des leichten Fortpflanzens durch sie. Solche Strukturen haben Anwendungen in der außergewöhnlichen optischen Übertragung und Nullweise-Wellenleiter unter anderen Gebieten von photonics.

Subwellenlänge kann sich auch auf ein Phänomen beziehen, das Subwellenlänge-Gegenstände einschließt; zum Beispiel, Subwellenlänge-Bildaufbereitung.

Winkelige Wellenlänge

Eine mit der Wellenlänge verbundene Menge ist die winkelige Wellenlänge (auch bekannt als reduzierte Wellenlänge), gewöhnlich symbolisiert durch ƛ (Lambda-Bar). Es ist der "regelmäßigen" Wellenlänge gleich, die durch einen Faktor 2π (ƛ = λ/2π) "reduziert" ist". Darauf wird gewöhnlich in der Quant-Mechanik gestoßen, wo es in der Kombination mit dem reduzierten Planck unveränderlich (Symbol ħ, H-Bar) und die winkelige Frequenz (Symbol ω) oder winkeliger wavenumber (Symbol k) verwendet wird.

Siehe auch

• Emissionsspektrum
• Umschlag (Wellen)
• Linien von Fraunhofer - dunkle Linien im Sonnenspektrum, das traditionell als optische Standardwellenlänge-Verweisungen verwendet ist
• Index von Welle-Artikeln
• Länge-Maß
• Geisterhafte Linie
• Spektrum
• Spektrum-Analyse

Links

• Konvertierung: Wellenlänge zur Frequenz und umgekehrt - Schallwellen und Funkwellen
• Lehrende Quelle seit 14-16 Jahren auf dem Ton einschließlich der Wellenlänge
• Das sichtbare elektromagnetische im Web gezeigte Spektrum färbt sich mit gemäß Wellenlängen