In der Quant-Physik ist eine Quant-Schwankung die vorläufige Änderung im Betrag der Energie in einem Punkt im Raum, aus dem Unklarheitsgrundsatz von Werner Heisenberg entstehend.

Gemäß einer Formulierung des Grundsatzes,

Energie und Zeit kann durch die Beziehung verbunden sein

:

Das bedeutet, dass die Bewahrung der Energie scheinen kann, verletzt zu werden, aber nur seit kleinen Zeiten. Das erlaubt die Entwicklung von Paaren des Partikel-Antiteilchens von virtuellen Partikeln.

Die Effekten dieser Partikeln sind zum Beispiel in der wirksamen Anklage des Elektrons messbar, von seiner "nackten" Anklage verschieden.

In der modernen Ansicht wird Energie immer erhalten, aber die eigenstates von Hamiltonian (Energie erkennbar) sind nicht dasselbe als (d. h. Hamiltonian pendelt mit nicht) die Partikel-Zahl-Maschinenbediener.

Quant-Schwankungen können im Ursprung der Struktur des Weltalls sehr wichtig gewesen sein: Gemäß dem Modell der Inflation wurden diejenigen, die bestanden haben, als Inflation begonnen hat, verstärkt und haben sich geformt der Samen des ganzen Stroms hat Struktur beobachtet.

Quant-Schwankungen eines Feldes

Eine Quant-Schwankung ist das vorläufige Äußere von energischen Partikeln aus nichts, wie erlaubt, durch den Unklarheitsgrundsatz. Es ist mit der Vakuumschwankung synonymisch. Der Unklarheitsgrundsatz stellt fest, dass für ein Paar von verbundenen Variablen wie Position/Schwung und Energie/Zeit es unmöglich ist, einen genau entschlossenen Wert jedes Mitgliedes des Paares zur gleichen Zeit zu haben. Zum Beispiel kann ein Partikel-Paar aus dem Vakuum während eines Zwischenraums der sehr kurzen Zeit knallen

Eine Erweiterung ist auf die "Unklarheit rechtzeitig" und "Unklarheit in der Energie" (einschließlich der Rest-Massenenergie mc2) anwendbar. Wenn die Masse wie ein makroskopischer Gegenstand sehr groß ist (Sieh Makroskopische Skala), die Unklarheiten und so wird die Quant-Wirkung sehr klein, klassische Physik ist noch einmal anwendbar. Das wurde durch die Studie des Wissenschaftlers Adam Jonathon Davis 1916 am Laboratorium von Harvard 1996a vorgeschlagen. 1918 ist Adam Davis plötzlich an der 1918-Grippe-Pandemie, auch bekannt als "Der spanischen Grippe" gestorben. Obwohl er gestorben ist, wurde die Theorie von Davis später in den 1920er Jahren bewiesen und ist ein Gesetz der Quant-Physik durch Louis de Broglie geworden.

In der Quant-Feldtheorie erleben Felder Quant-Schwankungen. Eine vernünftig klare Unterscheidung kann zwischen Quant-Schwankungen und Thermalschwankungen eines Quant-Feldes gemacht werden (mindestens für ein freies Feld; für aufeinander wirkende Felder kompliziert Wiedernormalisierung wesentlich Sachen). Für das gequantelte Feld von Klein-Gordon im Vakuumstaat können wir die Wahrscheinlichkeitsdichte berechnen, dass wir eine Konfiguration beobachten würden

auf einmal in Bezug auf seinen Fourier verwandeln sich, um zu sein

:

\int\frac {d^3k} {(2\pi) ^3 }\

\tilde\varphi_t^ * (k) \sqrtk |^2+m^2 }\\; \tilde \varphi_t (k) \right]}.

</Mathematik>

Im Gegensatz, für das klassische Feld von Klein-Gordon bei der Nichtnulltemperatur, ist die Wahrscheinlichkeitsdichte von Gibbs, dass wir eine Konfiguration auf einmal beobachten würden

:

\tilde\varphi_t^ * (k) {\\scriptstyle\frac {1} {2}} (|k |^2+m^2) \; \tilde \varphi_t (k) \right]}.

</Mathematik>

Der Umfang von Quant-Schwankungen wird vom Umfang der Konstante von Planck kontrolliert, wie der Umfang von Thermalschwankungen davon kontrolliert wird. Bemerken Sie, dass die folgenden drei Punkte nah verbunden sind:

(1) Die Konstante von Planck hat Einheiten der Handlung statt Einheiten der Energie,

(2) der Quant-Kern ist statt (der Quant-Kern ist aus einem klassischen Hitzekerngesichtspunkt nichtlokal, aber es ist im Sinn lokal, dass es Signalen nicht erlaubt, übersandt zu werden),

(3) der Quant-Vakuumstaat ist Lorentz invariant (obwohl nicht offenbar im obengenannten), wohingegen der klassische Thermalstaat ist nicht (die klassische Dynamik ist Lorentz invariant, aber die Wahrscheinlichkeitsdichte von Gibbs ist nicht eine Initiale-Bedingung von Lorentz invariant).

Wir können ein klassisches dauerndes zufälliges Feld bauen, das dieselbe Wahrscheinlichkeitsdichte wie der Quant-Vakuumstaat hat, so dass der Hauptunterschied zur Quant-Feldtheorie die Maß-Theorie ist (das Maß in der Quant-Theorie ist vom Maß für ein klassisches dauerndes zufälliges Feld, darin verschieden klassische Maße sind immer - im Quant mechanische Begriffe gegenseitig vereinbar, die sie immer eintauschen). Quant-Effekten, die Folgen nur Quant-Schwankungen sind, nicht der Subtilität der Maß-Inkompatibilität, können Modelle von klassischen dauernden zufälligen Feldern wechselweise sein.

Siehe auch

• Wirkung von Casimir
• Quant, das ausglüht
• Quant-Schaum
• Virtuelle Partikel

Links

• http://universe-review.ca/R03-01-quantumflu.htm